Теория измерений. Основы теории точности средств измерений. Романов В.Н. - 141 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СЗТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

2
() 2 () () ()
jf
xy xy xy xy
G
f
Re dC
fj
Q
f
πτ
ττ
∞
−
−∞
==−
∫
. (2.20)
Действительная часть G
xу
(f):
() 2 ()cos2
xy xy
C
f
R
f
d
τ
πττ
∞
−∞
=
∫
(2.21а)
называется коспектральной плотностью или коспектром, а
мнимая часть
() 2 ()sin2
xy xy
Q
f
R
f
d
τ
πττ
∞
−∞
=
∫
(2.21б)
называется квадратурной спектральной плотностью или
квадратурным спектром. Через С
xy
(f) и Q
xy
(f) соотношение (2.19)
записывается следующим образом:
2*2
00
0
11
() () ()
22
[()cos2 ()sin2 ]
jf jf
xy xy xy
xy xy
RG
f
ed
f
G
f
ed
f
Cf f Qf fdf
πτ πτ
τ
πτ πτ
∞∞
−
∞
=+ =
=+
∫∫
∫
. (2.22)
Отметим, что зная C
xy
(f) можно найти R
xy
(0). Удобно
выражать взаимные спектры через модуль и фазовый угол
()
() ()
xy
j
f
xy xy
Gf Gfe
θ
−
= , (2.23)
22
() () ()
xy xy xy
Gf Cf Qf=+, (2.24)
() [ ()/ ()]
xy xy xy
f
arctg Q f C f
= . (2.25)
График типичной взаимной спектральной плотности
приведен на рис.5.

Страницы