ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
67
объяснить такие явления, как тепловое расширение твёрдых тел (см. Гл.2,§6),
их теплоёмкость, теплопроводность и ряд других важных свойств кристал-
лов.
В динамике кристаллической решётки в гармоническом прибли-
жении смещения атомов (молекул, ионов) из их положения равновесия
считаются малым по сравнению с постоянной решётки.
Мы получим основные результаты динамики кристаллической
решётки, рассматривая её упрощённый вариант – одномерную решёт-
ку (рис.18), содержащую тождественные частицы массы
m
, располо-
женных вдоль прямой линии на расстоянии
a
друг от друга (в состоя-
нии равновесия). За начало отсчёта энергии примем энергию в состоя-
нии равновесия и условно припишем этой энергии нулевое значение
(задача решается в классическом приближении).
Пусть
n
U - смещение
n
- го атома из его положения равновесия.
Будем учитывать взаимодействие лишь ближайших соседей. Тогда
равнодействующая сила, которую испытывает
n
-й атом, равна:
(
)
(
)
,
11 −+
−
−
−
−
=
nnnnn
UUUUF
β
β
(2.9.1)
где
β
- силовая постоянная, постоянная квазиупругой силы.
Классическое уравнение движения
n
-го атома запишется в виде:
(
)
nnnnn
UUUFUm 2
11
−+==
−+
β
&&
. (2.9.2)
По внешнему виду уравнение (2.9.2) напоминает уравнение плос-
кой волны. Поэтому будем искать его решение в виде:
(
)
[
]
qnatiAU
n
+
⋅
=
ω
exp , (2.9.3)
где
q
- волновое число,
a
- постоянная линейной цепочки,
n
- целое
положительное число, произведение
na
играет роль расстояния в плос-
Рис. 18.
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
объяснить такие явления, как тепловое расширение твёрдых тел (см. Гл.2,§6),
их теплоёмкость, теплопроводность и ряд других важных свойств кристал-
лов.
В динамике кристаллической решётки в гармоническом прибли-
жении смещения атомов (молекул, ионов) из их положения равновесия
считаются малым по сравнению с постоянной решётки.
Мы получим основные результаты динамики кристаллической
решётки, рассматривая её упрощённый вариант – одномерную решёт-
ку (рис.18), содержащую тождественные частицы массы m , располо-
женных вдоль прямой линии на расстоянии a друг от друга (в состоя-
нии равновесия). За начало отсчёта энергии примем энергию в состоя-
нии равновесия и условно припишем этой энергии нулевое значение
(задача решается в классическом приближении).
Пусть U n - смещение n - го атома из его положения равновесия.
Будем учитывать взаимодействие лишь ближайших соседей. Тогда
равнодействующая сила, которую испытывает n -й атом, равна:
n (
F = − β U − U Рис.−18.
nβ U −U ,
n +1 ) ( (2.9.1)
n n −1 )
где β - силовая постоянная, постоянная квазиупругой силы.
Классическое уравнение движения n -го атома запишется в виде:
mU&& = F = β (U + U − 2U ) .
n n n +1 n −1 (2.9.2)
n
По внешнему виду уравнение (2.9.2) напоминает уравнение плос-
кой волны. Поэтому будем искать его решение в виде:
U = A ⋅ exp [i (ω t + qna )] ,
n (2.9.3)
где q - волновое число, a - постоянная линейной цепочки, n - целое
положительное число, произведение na играет роль расстояния в плос-
67
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 65
- 66
- 67
- 68
- 69
- …
- следующая ›
- последняя »
