Теория относительности. Розман Г.А. - 183 стр.

                                                                       279
                    gl4(x1,x2,x3,x4)=0 ; g34(x1,x2,x3,x4)=0 ;
путем преобразования четырех параметров x1, x2, x3, x4 (речь идет о тех ком-
понентах, которые должны отсутствовать в (7.11)).
    С физической точки зрения это следует из отличия между истинны-
ми и инерционными гравитационными полями: первые исчезают на
больших расстояниях от источников этих полей, вторые же или оста-
ются постоянными (при равноускоренном движении СО), или нараста-
ют с удалением от оси вращения (об этом мы говорили в §6). Поэтому
“уничтожить” гравитационное поле во всем пространстве никаким
выбором СО невозможно. Поэтому только в малых областях простран-
ства истинные гравитационные поля физически неотличимы от инерцион-
ных гравитационных полей (читатель должен был обратить внимание, что
мы постоянно рассматриваем приращение квадрата интервала для бесконечно
близких двух точек). Вот почему ранее мы неоднократно говорили о том, что
принцип эквивалентности справедлив лишь в малом объеме, где можно пре-
небречь неоднородностью гравитационного поля.
    Проследим некоторую закономерность в физических теориях, в основе ко-
торых лежат представления о свойствах пространства и времени.
    В ньютоновской физике пространство и время рассматривались как
вместилище вещей и событий, их независимые ни от чего длительности
(ни от массы тел, ни от состояния этих тел), метрика пространства была
евклидовой, “плоской”.
    В специальной теории относительности метрика единого, четырехмер-
ного пространства-времени зависит от состояния тел, но влияние гравита-
ционного поля не учитывается, взаимосвязь пространства со временем
проявляется в том, что геометрия мира уже не является евклидовой, хотя и
пo - прежнему “плоской”. В силу того, что квадрат приращения четырех-
мерного “расстояния” - интервала содержит член (-с2 dt2 ) с коэффициен-
том, отличным от единицы (как у других слагаемых интервала), геометрия
пространства-времени называется “псевдоевклидовой”.
    В ОТО мы установили, что геометрические свойства также четы-
рехмерного (как в СТО) пространства-времени определяются плотнос-
тью материи (и вещественных тел и полей), создающей гравитационные
поля, метрика пространства-времени является неэвклидовой (то, что и
ход часов зависит от распределения материи, проявляется в том, что в