Теория относительности. Розман Г.А. - 41 стр.

                                                                           137

ней мы будем говорить ниже), которая получается только в СТО E0 = mc 2 ,
где Е0 — энергия покоящегося тела, m — его масса. Ничего подобного клас-
сическая физика не утверждала. Поэтому о классической физике (с рассмат-
риваемой точки зрения) можно говорить как о физике, которой можно (но не
всегда, хотя и часто в повседневной жизни) пользоваться, если движения
тел происходят со скоростями, много меньшими скорости света (в вакууме).
    С другой стороны, в классической физике скорости процессов не имеют
предела (что следует из теоремы сложения скоростей), следовательно, ско-
рость света, стоящая в знаменателе соотношения (*), в принципе, может быть
бесконечно большой. Тем самым мы пришли к утверждению основного по-
ложения теории дальнодействия. Таким образом, условие (*) позволяет ска-
зать, что классическая физика — это физика, основанная на принципе даль-
нодействия. Как известно, этот принцип приводит утверждению о всеоб-
щей, абсолютной причинно-следственной связи всех событий в мире, а от-
сюда один “шаг” до утверждения о существовании божественной силы. Так
физическое содержание науки переплетается с мировоззренческим. Призна-
ние 2-го постулата СТО — это утверждение принципа близкодействия: дей-
ствие передается от точки к точке пространства с конечной скоростью. От-
сюда тотчас же следует, что не могут все события в мире иметь между собой
причинно-следственную связь. Далее мы будем говорить об этом очень под-
робно, так как СТО внесла в понимание этого вопроса принципиально но-
вое по сравнению с классической физикой.

      Относительность временных промежутков
      Выше мы качественно, исходя из постулатов СТО, установили от-
носительность промежутков времени и длины. Используя формулы
Лоренца (которые основаны на постулатах Эйнштейна), получим коли-
чественные соотношения между промежутками времени и длинами, из-
меренными в разных ИСО.
      В тех же инерциальных системах отсчета как и раньше, которые дви-
жутся относительно друг друга равномерно и прямолинейно, рассмотрим
некоторый физический процесс. Пусть в ИСО L’ процесс протекает в од-
ном месте, т. е. х’2=х’1, и длится промежуток времени Δt ′ = t2′ − t1′ . Назовем
эту длительность процесса собственной длительностью и обозначим через
Δt 0 . Очевидно, что собственная длительность процесса является абсолют-
ной, инвариантной величиной, подобно собственной длине тела /0 . Вос-