Методическое пособие по курсу общей физики. Механика. Сабирова Ф.М - 61 стр.

                                                                    61
     Явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний
при приближении частоты вынуждающей силы к частоте ω0, называется
резонансом.
     При коэффициенте затухания β=0, когда отсутствуют силы
сопротивления, ω р ез = ω 0 , а Арез становится бесконечно большой. На
рисунке 25.1. даны зависимости амплитуды колебаний от частоты
вынуждающей силы. Отдельные кривые соответствуют различным
значениям коэффициента затухания β. Эти кривые называются
резонансными. Чем меньше коэффициент затухания, тем резче изменяется
амплитуда вынужденных колебаний. При резонансе наступают наиболее
благоприятные условия для поступления энергии в колеблющуюся систему
от источника внешней силы. Увеличение амплитуды происходит до тех
пор, пока вся работа внешней силы не сравняется с энергией потерь.

              26. Волновые процессы. Уравнение бегущей волны.
                        Фазовая и групповая скорость.

    Процесс распространения колебаний в среде называется волновым
процессом (или волной).
    Все разнообразие волн в природе и технике подразделяют на два типа:
волны механические (упругие) и электромагнитные.
    Упругими (или механическими) волнами называются механические
возмущения, распространяющимися в упругой среде.
    Упругие волны бывают продольные и поперечные. В продольных
волнах частицы среды колеблются в направлении распространения волны,
в поперечных – в плоскостях, перпендикулярных направлению
распространения. Поперечные волны возникают при деформациях сдвига.
Поэтому в жидкой и газообразной средах возникают только продольные
волны.
    Скорость распространения продольных волн в тонком стержне
v = E / ρ , где Е – модуль Юнга, ρ – плотность среды.
    Скорость распространения поперечных волн в изотропном твердом
теле v =     N / ρ , где N – модуль сдвига.
    Скорость распространения продольных (звуковых) волн в жидкости и
в газе v =    К / ρ , где К – модуль объемной упругости   S      λ
среды, ρ – плотность среды. Например, в воздухе:
v = 20,1 Т м / с ≈ (331 + 0,6t ) м / с ,
                                     где    Т    –                        x
термодинамическая температура, измеренная по шкале
Кельвина, t– температура, измеренная по шкале                             t
Цельсия.                                                         Т
                                                              Рис.26.1.