ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
вен векторной сумме моментов составляющих сил относительно той же
точки.
Действительно, по определению главный момент:
M
0
=tM,(F
t
),
а по построению:
М
0
= hxF = pxF =
M
0
(F)
9
где p
—
радиус-векторы точек на линии действия равнодействующей.
Следовательно,
M
0
(F)
=
f
1
M
a
(F
l
).
(6.4.1)
/=1
В любой точке приведения второй статический инвариант обращается в
нуль и поэтому данное построение может быть осуществлено также для любой
точки.
Следовательно, точку О можно считать произвольной, а значит, и выра-
жение
(6.4.1),
если у системы сил есть равнодействующая, справедливо для лю-
бой точки.
Из доказанного следует, что момент равнодействующей относительно оси
равен алгебраической сумме моментов составляющих сил относительно той же
оси.
6.5. Приведение пространственной системы сил к паре
Если главный вектор F равен нулю, а главный момент системы сил М
0
не равен нулю, то система сил приводится к паре. Момент этой пары равен
главному моменту рассматриваемой системы сил:
;=1
То есть главный момент уже не зависит от выбора точки приведения.
Таким образом, если система сил сводится к паре, то равен нулю первый
статический инвариант.
6.6. Приведение пространственной системы сил к динаме
г i
Динамой
или
силовым винтом
называется система,
состоящая из силы и пары, вектор момента которой на-
правлен по этой силе.
••I-
-
-
-
Wr'L&-'l
IVLUI
I -IL1LI
Пространственная система сил сводится к динаме,
(
q если отличны от нуля оба статических инварианта, иными
^ ! словами, не равные нулю главный вектор F и главный
Р
м
момент М
0
образуют между собой угол
<р,
отличный от
ж
12 (рис. 6.3).
Разложим главный момент M
Q
по направлению
главного вектора и перпендикулярно ему. На рис. 6.3
50
Рис. 6.3
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 48
- 49
- 50
- 51
- 52
- …
- следующая ›
- последняя »
