Составители:
Рубрика:
19
внуль. Таким образом, при
z → 1
мы имеем типичную для очень
малых капель ситуацию, когда количество вещества в поверхностном
слое становится заметно преобладающим над количеством вещества в
объемной части, однако концентрация раствора в этой малой объем-
ной части остается довольно высокой. При этом предельные значения
s
1
, a
1
и x
1
реально в капле могут и не достигаться, но сохраняют
смысл опорных для теории значений. В дальнейшем ситуацию, когда
выполнено неравенство (5.1), будем называть случаем, когда почти все
вещество ядра адсорбировано на поверхности капли.
В рассматриваемом случае соотношение (3.12) в главном порядке
по малому параметру
1 − z сводится к равенству
ν
n
sx z
12
1
32
1
1=−
ej
ch
. (5.3)
Из (5.3) следует, что неравенство (5.1) ограничивает сверху допусти-
мые значения
ν
n
:
ν
n
sx
12
1
32
1
<<
ej
. (5.4)
С точностью до второго порядка малости по малому параметру
1 − z , рассматривая s как функцию z , из (3.11) находим
νν
01
32 12
1
132 1 1=−−∂∂−
n
sszz
ch ch c hch
{}
ln . (5.5)
С той же точностью из (3.10), учитывая правило дифференцирования
зависящих от
s величин в виде ∂∂ = ∂ ∂ ∂∂zszs
ch
и (5.2), имеем
bas saz
nν
νν
ν
c
h
c
h
c
h
c
h
c
h
c
h
=
=+−−
0
23 1 12 1 3 1
11
12
11
. (5.6)
Подставляя далее
z = 1 в (3.13), используя (5.2), в главном порядке по
малому параметру
1 − z получаем
∂∂ν =− − ∂∂
L
N
M
O
Q
P
=
22
11
72
1
2
1
22
1
0
29 143bassaas
nν
νν
ν
ej
chch
ejej
. (5.7)
Поскольку, как правило,
∂∂<
22
0as в области заполнения моно-
слоя ПАВ (кривая зависимости поверхностного натяжения от адсорб-
ции выпукла), то из (5.7) и положительности адсорбции для ПАВ на-
ходим
∂∂ν <
=
22
0
0b
ν
νν
ej
. Таким образом, формулы (5.5) и (5.6) опре-
деляют положение и величину максимума химического потенциала
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 17
- 18
- 19
- 20
- 21
- …
- следующая ›
- последняя »
