Составители:
Рубрика:
20
конденсата. Поскольку, как уже выше отмечалось, s
1
, a
1
и x
1
нахо-
дятся однозначно, то при соблюдении неравенства (5.1) максимум хи-
мического потенциала конденсата, задаваемый (5.6), единствен и оп-
ределяет пороговое значение
b
th
химического потенциала пара.
В итоге при выполнении неравенства (5.4) для величин b
th
, ν
th
и
∂∂ν
22
b
th
ν
ej
окончательно получаем из (5.5)–(5.7) сучетом(5.3):
bsa xas
th n
=+−23 31
1
12
1
12
11 1
ν
ch
, (5.8)
νν
th n
s=
1
32
ch
, (5.9)
∂∂ν=− − ∂∂
L
N
M
O
Q
P
22
11
72
1
2
1
22
1
29 143bassaas
th
nν
ν
ej
c
h
c
h
ejej
, (5.10)
где, ввиду важности соотношения (5.8) для порогового значения
b
th
,
мы записали его с более высокой точностью, чем соотношения (5.9) и
(5.10) для
ν
th
и ∂∂ν
22
b
th
ν
ej
. Подставляя соотношения (5.8)–(5.10) в
общие формулы (2.5)–(2.7), находим главные члены асимптотик тер-
модинамических характеристик кинетики нуклеации при адсорбции
почти всего вещества ядра на поверхности капли:
νν ε
νν ε
en
cn
ssaas
ssaas
=−−∂∂
L
N
M
O
Q
P
R
S
T
U
V
W
=+−∂∂
L
N
M
O
Q
P
R
S
T
U
V
W
−
−
1
32 12
1
2
1
22
1
12
1
32 12
1
2
1
22
1
12
16 14 3
16 143
ch ch
ejej
ch ch
ejej
,
,
(5.11)
∆ν ∆ν
ec n
as s a a s== − ∂∂
L
N
M
O
Q
P
−
27 2 1 4 3
14
1
12
11
2
1
22
1
14
εν
ch
ejejej
, (5.12)
∆F
a
s
sa as
n
=−∂∂
L
N
M
O
Q
P
−
16
63
143
32
1
12
1
1
2
1
22
1
12
εν
ejej
. (5.13)
То, что неравенство (5.4) ограничивает число молекул ядра
ν
n
сверху в отличие от неравенства (4.15), ограничивающего ν
n
при не-
значительной адсорбции снизу, означает, что для ядер из одного и то-
го же ПАВ асимптотики (5.8)–(5.13) применимы при относительно
небольших размерах ядер, а асимптотики (4.8)–(4.13) – при больших
размерах ядер.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- …
- следующая ›
- последняя »
