Составители:
Рубрика:
23
Поскольку при ss
m
≈ производная ∂∂asвелика, то соотноше-
ние между поверхностным натяжением
a и переменной z ввиду (3.9)
определяется уравнением
2130
2
as z z z
m
chchch
−−− =. (6.10)
Нетрудно заметить из (3.9) и (6.10), что для выполнения (6.10) требу-
ется сильное неравенство
zz as
m
1 −<<∂∂
chc h
.
При
ss
m
≈ уравнение адсорбции Гиббса (3.3) имеет вид
∂∂=−ax sx
m
. (6.11)
Дифференциальному уравнению (6.11) удовлетворяет следующее
уравнение состояния:
aa s xx
mm m
=−ln
ch
. (6.12)
Из (6.12) и (6.10) находим
xx as z z z
mmm
=−−−
L
N
M
O
Q
P
exp exp
chchch
321
2
. (6.13)
Подставляя (6.12) и (6.13) в общие соотношения (3.10)–(3.12), при
ss
m
≈ находим
bs zzz
mnν
ν
c
h
ej
c
h
0
32 12 2 32
2
3
31=−−
−
, (6.14)
νν
0
13
12
12
= zs
mn
ch
, (6.15)
ν
nmm mm
sx as zzz zz
12 32
2
32
3211=− −−
L
N
M
O
Q
P
−
ej
c hchchch
exp exp . (6.16)
Учитывая (6.9) и (6.10) в выражении (3.13) для второй производной
∂∂
22
0
b
ν
ν
ej
от химического потенциала конденсата по
ν
, получаем
∂∂ = − +− −
−22
0
92
72 2
2
227 3 4 3 1bszzzzz
mnν
νν
ej
c
h
c
h
c
h
ej
c
h
. (6.17)
Согласно (6.17) вторая производная
∂∂
22
0
b
ν
ν
ej
равна нулю при
z
∗
=− +27(zz
m∗
> ). Соответственно при zz<
∗
вторая производная
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 21
- 22
- 23
- 24
- 25
- …
- следующая ›
- последняя »
