Сопротивление материалов. Часть 1. Селиванов Ю.Т. - 33 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

−=
−==τ
2
2
3
2
2
3
*
4
6
42
12
y
h
bh
Q
y
hb
b
bh
Q
bI
SQ
yy
x
xy
.
Из этого выражения следует, что касательные напряжения изменяются по закону квадратной параболы.
При
2
h
y ±=
напряжение 0=τ . Наибольшее напряжение при 0
=
y , т.е. на нейтральной оси
bh
Q
y
2
3
max
=τ .
Рассмотрим распределение напряжений в тонкостенных балках двутаврового сечения для случая, когда
y
Q и
x
M
по-
ложительны.
Изобразим условное сечение двутавра с его характерными размерами b, h, t, d (рис. 4.14).
Касательные напряжения в полках двутавра определить методом сопротивления материалов нельзя, так как в них на-
рушается предположение о равномерном характере распределения касательных напряжений по ширине поперечного сечения
b, а именно оно положено в основу вывода формулы касательных напряжений. Эти напряжения невелики, по сравнению с
напряжениями в стенке двутавра и ими можно пренебречь.
Рис. 4.14
Касательные напряжения в точках со второй по шестую можно определить по формуле Журавского:
dI
SQ
x
хy
*
=τ .
Однако необходимо правильно определить величину
*
x
S
, соответствующую различным точкам.
Точка 2 (рис. 4.15)
−=
22
*
th
btS
x
.
Точка 3 (рис. 4.16)
2
*
y
dySS
xx
′
′
−=
.
Рис. 4.15
Рис. 4.16
Статический момент отсеченной части можно определить как разность статического момента
x
S для полусечения из
сортамента и статического момента прямоугольника с размерами
yd
′
.
Точка 4 (рис. 4.14). Величина
x
S для полусечения указана в сортаменте.
В точках 5 и 6 в виду симметрии конструкции будут значения статических моментов, соответствующие точкам 2 и 3.
Эпюра
σ строится, исходя из расчетов, по формуле

Страницы