ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
114
уменьшения амплитуды. На границах графика действительная часть
обращается в нуль.
Всю плоскость , удобно разбить на три части с помощью двух
прямых линий и , изображенных на рис. 21 пунктирными
линиями. В области I , где , распространяющиеся волны
существовать не могут. В области II, где , заштрихованные
области (или окна прозрачности структуры) сужаются по мере увеличения
и в пределе становятся прямыми, параллельными направлению .
В области III, где , области прозрачности становятся широкими, а
полосы непропускания – узкими. Полуось
0
соответствует случаю
распространения волн в однородной среде (
0m
). Вблизи оси , где
, мы имеем дело со случаем слабо неоднородной среды.
Решения уравнения (6.40) выражаются через специальные функции
Матье, которые хорошо изучены и табулированы.
Если же изучаемая среда модулирована с помощью произвольной
периодической функции, отличной от синусоидальной, то в этом случае
мы имеем дело с уравнением Хилла:
2
2
2
1 ( ) 0k mf z
z
(6.42)
где
()fz
- произвольная периодическая функция.
С помощью (6.42) можно решить практически важную задачу о
распространении волн в слоистой периодической структуре, что мы и
проделаем на примере структуры, образованной слоями с различными
значениями диэлектрической проницаемости. Функция модуляции такой
структуры показана на рис. 22.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 112
- 113
- 114
- 115
- 116
- …
- следующая ›
- последняя »
