ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
dWqdMq
.
Тогда закон сохранения энергии жидкого объема W может быть записан как
WS
n
WW
dWqdSVpdWVfdWE
V
dt
d
2
2
. (43)
Левую часть уравнения (43) по аналогии с соотношением (39), используя закон
сохранения массы (15), преобразуем к виду
WW
dWE
V
dt
d
dWE
V
dt
d
22
22
,
а поверхностный интеграл в правой части равенства (43), как и при выводе формулы (40),
может быть превращен в объемный:
dWVPdSVp
WS
n
)(div
.
Подставляя написанные выражения в уравнение (43) и учитывая, как и выше,
произвольность объема W, получим уравнение энергии в дифференциальной форме
qVPVfE
V
dt
d
)(div
2
2
. (44)
Дифференциальные уравнения неразрывности (25), количества движения (41) и энергии
(44) выполняются для любых движений жидкостей или газов, не обладающих объемными и
поверхностными парами сил. Однако различные жидкости и газы при одних и тех же внешних
условиях ведут себя по-разному. Добавление соответствующих граничных условий
недостаточно, так как число уравнений меньше числа входящих в них неизвестных, т. е.
система незамкнута. Построение замкнутой системы уравнений связано с установлением
дополнительных соотношений между параметрами данной среды.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- …
- следующая ›
- последняя »
