Кинематика. Шашкова Л.В - 28 стр.

     Продолжительности движения тела от исходной точки до наивыс-
шей и от наивысшей до исходной равны между собой.
                                             v
                            ∆tпод = ∆tопуск = 0
                                              g

      1.2.5 Равномерное движение точки по окружности

      Движение по окружности является простейшим примером криволи-
нейного движения.
      Скорость υ движения по окружности называется линейной (окруж-
ной) скоростью. При равномерном движении по окружности модуль v мгно-
венной скорости материальной точки с течением времени не изменяется:
               А       υA                        υ=const
                                       ( υ A = υ B = υ C на рисунке 1.27)
             α nA         B

                         α nB
                  α nC          υB              Рисунок 1.27

                         C
             υС
      Движущаяся точка за равные промежутки времени проходит равные по
длине дуги окружности.
      Тангенциальное ускорение при равномерном движении точки по ок-
ружности отсутствует ( α τ = 0 ).
       Изменение вектора скорости υ по направлению характеризуется
нормальным ускорением α n , которое называется также центростремитель-
ным ускорением. В каждой точке траектории вектор α n направлен по радиусу
к центру окружности, а его модуль равен
                                            υ2
                                     αn =
                                            R
      где R – радиус окружности
      При описании механического движения, в частности движения по ок-
ружности, наряду с прямоугольной декартовой системой координат исполь-
зуется полярная система координат. Положение точки М на какой-то плоско-
сти (например, ХОУ) определяется двумя полярными координатами: моду-
лем r радиуса вектора точки и углом ϕ - угловой координатой, или по-
лярным углом (рисунок 1.28).




28