Молекулярная физика. Термодинамика. Шишлянникова Л.М. - 9 стр.

UptoLike

Составители: 

8
величиной, характерной для данной жидкости. Величина, обратная
вязкости, т. е.
η
1
, называется текучестью.
Жидкости, подчиняющиеся уравнению (3), получили название
ньютоновских.
Стоксом было получено строгое решение задачи о ламинарном
обтекании шарика безграничной жидкостью.
Рассмотрим движение маленького шарика радиуса
r
в жидкости.
Обозначим скорость шарика относительно жидкости через
0
V
.
Распределение скоростей в соседних слоях жидкости, увлекаемых
шариком, должно иметь вид, изображенный на рис. 1.
Рис. 1
В непосредственной близости к поверхности шарика эта скорость
V
равна
0
V
, а по мере удаления уменьшается и практически становится
равной нулю на некотором расстоянии
L
от поверхности.
Очевидно, что чем больше радиус шарика, тем большая масса
жидкости вовлекается им в движение и, следовательно,
L
должно быть
пропорционально
r
:
,rL
где
α
коэффициент пропорциональности.
Величина коэффициента пропорциональности
α
, вообще говоря,
несколько различна для передней и задней частей движущегося тела. В
связи с этим под
α
будем понимать среднее значение этого коэффициента.
Тогда среднее значение градиента скорости по поверхности шара равно