Основы механики сплошных сред. Смогунов В.В - 39 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

39
методов физики взрыва и удара. Основным методом здесь является
создание в испытуемом образце плоской ударной волны (УВ) посредством
взрывного и ударного нагружения.
Экспериментально получаемые результаты по динамической
сжимаемости аппроксимируются, как правило, степенными зависимостями
вида
]1)/[(
0
−ρρ=
n
Ap
(25)
(ударная адиабата в форме Тэта).
Механическое поведение деформируемых сред связано со
способностью индивидуальных частиц реагировать на изменение формы
посредством возникновения в них соответствующих напряжений и
характеризуется тензорным определяющим уравнением взаимосвязи
девиаторов напряжений и деформаций. Как известно из теории
деформаций, каждому девиатору деформаций соответствует скалярная
величина, интегрально характеризующая формоизменение
индивидуальных
частиц материального континуума, – интенсивность
деформаций
()
ε
=ε DT
i 2
3
3
2
,
где
()
ε
DT
2
– второй инвариант девиатора деформаций. Аналогично
каждому девиатору напряжений соответствует величина, обобщенно
характеризующая касательные напряжения в индивидуальной частице, –
интенсивность напряжений
()
σ
=σ DT
i 2
3
2
2
, 
методов физики взрыва и удара. Основным методом здесь является
создание в испытуемом образце плоской ударной волны (УВ) посредством
взрывного и ударного нагружения.
       Экспериментально    получаемые       результаты           по     динамической
сжимаемости аппроксимируются, как правило, степенными зависимостями
вида

                                        p = A[(ρ / ρ0 ) n − 1]                     (25)

       (ударная адиабата в форме Тэта).
       Механическое    поведение       деформируемых             сред    связано    со
способностью индивидуальных частиц реагировать на изменение формы
посредством возникновения в них соответствующих напряжений и
характеризуется тензорным определяющим уравнением взаимосвязи
девиаторов    напряжений    и   деформаций.       Как     известно        из   теории
деформаций, каждому девиатору деформаций соответствует скалярная
величина,       интегрально        характеризующая                 формоизменение
индивидуальных частиц материального континуума, –                       интенсивность
деформаций

                                        2
                                εi =      3T2 (Dε ) ,
                                       3
       где T2 (Dε ) – второй инвариант девиатора деформаций. Аналогично
каждому девиатору напряжений соответствует величина, обобщенно
характеризующая касательные напряжения в индивидуальной частице, –
интенсивность напряжений

                                        2
                                σi =      3T2 (Dσ ) ,
                                       2




                                       39

Страницы