Основы механики сплошных сред. Смогунов В.В - 62 стр.

C p − CV = T 2β cυT / C p .   В   случае        плоской      гармонической     волны

( υ = υ 0 sin (ωt − kx )) E& = −T0 s легко находится, и поскольку E = ρυ 02 / 2 , то
с помощью третьего уравнения (52), используя определение коэффициента
поглощения (51), получают формулу (60).
      При взгляде на формулу (60) или (61) возникает вопрос: как
получается, что при распространении плоской звуковой волны, когда,
казалось бы, сдвиговые напряжения отсутствуют, проявляется сдвиговая
вязкость? Дело здесь заключается в том, что в плоской акустической волне
нет чистой деформации всестороннего сжатия. Сжатие происходит только
по одной координате, вследствие чего отдельные элементы среды, кроме
сжатия, испытывают еще и сдвиги. В результате и получается, что в
компоненту тензора вязких напряжений σ′xx , которая определяет α в
случае      плоской     продольной     волны        входит     сдвиговая     вязкость

      (          )
σ′xx = 4 η + η′ ∂υ / ∂x .
        3




                                  14. Ударные волны.
          Ударная адиабата. Решение волновых уравнений. Эффект Доплера.


      Ударная волна (скачок уплотнения) есть распространяющаяся со
сверхзвуковой        скоростью    тонкая        переходная    область,   в   которой
происходит резкое увеличение плотности, давления и скорости вещества.
Хотя ударная волна представляется в виде бесконечно тонкого разрыва,
однако в действительности вследствие диссипации энергии ударный фронт
в твердых телах имеет некую конечную пространственную структуру,




                                           62