Теоретическая механика для студентов ФИТО. Смогунов В.В - 115 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

115
одной парой сил. При этом сила будет главным вектором
, а момент пары –
главным моментом
данной системы сил.
На основании теоремы Пуансо (основной теоремы статики) любая
система сил сводится к главному вектору
R и главному моменту
O
M .
Приведение к простейшему виду производится для системы сил, не
находящихся в равновесии, при этом возможны частные случаи.
Случай 1.
0
=
R ; 0≠
O
M – на тело действует пара сил с моментом
O
M . Значение
O
M не зависит от выбора центра приведения.
Случай 2.
0
≠
R
; 0=
O
M – на тело действует равнодействующая,
линия действия которой проходит через центр приведения O.
Случай 3.
0
≠
R ; 0≠
O
M
а)
O
MR
⊥
. Система сил приводится к равнодействующей,
приложенной в другой точке.
б)
O
MR ||
– динамический винт, ось винта проходит через центр
приведения O.
в) Векторы
R
и
O
M образуют угол
α
. Система сил приводится к
динамическому винту, ось которого проходит через другую точку.
2.15 Аналитические условия равновесия
произвольной системы сил
Для пространственной системы сил:
0.1 =
∑
kx
F
;
0)(.4 =
∑
kx
FM
;
0.2 =
∑
ky
F
;
0)(.5 =
∑
ky
FM
;
0.3 =
∑
kz
F
;
0)(.6 =
∑
kz
FM
. 
одной парой сил. При этом сила будет главным вектором, а момент пары –
главным моментом данной системы сил.
     На основании теоремы Пуансо (основной теоремы статики) любая
система сил сводится к главному вектору R и главному моменту M O .
Приведение к простейшему виду производится для системы сил, не
находящихся в равновесии, при этом возможны частные случаи.

     Случай 1. R = 0 ; M O ≠ 0 – на тело действует пара сил с моментом

M O . Значение M O не зависит от выбора центра приведения.

     Случай 2. R ≠ 0 ; M O = 0 – на тело действует равнодействующая,
линия действия которой проходит через центр приведения O.

     Случай 3. R ≠ 0 ; M O ≠ 0

     а)     R ⊥ MO .    Система     сил    приводится   к   равнодействующей,
приложенной в другой точке.

     б) R || M O – динамический винт, ось винта проходит через центр
приведения O.

     в) Векторы R и M O образуют угол α . Система сил приводится к
динамическому винту, ось которого проходит через другую точку.

     2.15         Аналитические                  условия       равновесия
произвольной системы сил
     Для пространственной системы сил:

     1.   ∑ Fkx = 0 ;        4.    ∑ M x ( Fk ) = 0 ;
     2.   ∑ Fky = 0 ;         5.   ∑ M y ( Fk ) = 0 ;
     3.   ∑ Fkz = 0 ;        6.    ∑ M z ( Fk ) = 0 .


                                          115

Страницы