СВЧ методы исследования электрофизических свойств гетерогенных объектов. - 4 стр.

                                        ε 1ε 2
               ε∞ = d ⋅                                                                (3.2)
                               d 1ε 2 + d 2 ε 1
                                       σ 1σ 2
                   σ0        = d ⋅                                                     (3.3)
                                   d 1σ 2 + d 2 σ 1
                 ε0 −ε∞   d ε + d 2ε 1
           τ =          = 1 2
                 σ∞ −σ0  d 1σ 2 + d 2 σ 1                                              (3.4)


                                                                     ωε ∗
    Практический интерес проявляют зависимости ε (ω ) и σ (ω ) = J m
                                                          '
                                                                          . Их
                                                                     4π
можно получить из (3):
                                              ε0 − ε∞
                    ε    '
                             = ε         +
                                             1 + (ωτ )
                                    ∞                 2                                (4.1)

                             ε0 − ε∞      4πσ 0
                         ε '' = ωτ      +                                              (4.1)
                            1 + (ωτ )      ω
                                     2


                           ε − ε∞
                  σ = ω 2τ 0            +σ0
                          1 + (ωτ )
                                      2                                                (4.3)


    Аналитический вид          ε∗
                             в (3), за исключением последнего члена,
отражающего вклад сквозной проводимости среды, в точности повторяет вид
ε ∗ (ω ) в дебаевской модели полярного диэлектрика. График этой зависимости
показан на рис.2. Область дисперсии в окрестности частоты дисперсии

                                                                             σ∞ +σ0
                                                              σ (ω 0 ) =
                                                                               2

                                                                             ε∞ + ε0
                                                              ε ' (ω 0 ) =
                                                                                2

                                                                             ε0 −ε∞
                                                              ε '' (ω0 ) =
                                                                                2



     Частотная дисперсия в слоистой системе обусловлена зависящим от
частоты перераспределением электрического поля в межэлектродном
пространстве и определяется разностью параметров слоев. Это легко увидеть на