ВУЗ:
Рубрика:
151
2.28 Малые свободные колебания механической
системы с двумя (или n) степенями свободы и их
свойства, собственные частоты, коэффициенты формы
Малые колебания системы около равновесного положения
представляют собой такое движение системы, при котором значения
обобщенных координат
i
q , определяющих положение системы и
отсчитываемых от положения устойчивого равновесия, и обобщенных
скоростей
i
q
&
в любой момент времени настолько малы, что их можно
рассматривать как величины первого порядка малости.
Для голономной механической системы со стационарными связями,
имеющей s степеней свободы кинетическая энергия системы Т может быть
представлена однородной квадратичной функцией обобщенных скоростей
s
qqq
&&&
,...,,
21
с коэффициентами, являющимися функциями обобщенных
координат:
[]
sssssss
qqaqqaqaqaqa
&&&&&&&
1,12112
22
222
2
111
22...
2
1
−−
+++++=Τ
или в общем виде
∑∑
==
=Τ
s
i
s
j
jiij
qqa
11
2
1
&&
.
Постоянные
ij
a называют коэффициентами инерции.
Потенциальная энергия U системы с s степенями свободы является
функцией обобщенных координат этой системы:
(
)
s
qqqUU ,...,,
21
=
.
Для консервативной системы, т.е. системы материальных точек с
голономными и стационарными связями, имеющей s степеней свободы и
находящейся под действием сил, имеющих потенциал, получим
приближенное выражение для потенциальной энергии системы
2.28 Малые свободные колебания механической системы с двумя (или n) степенями свободы и их свойства, собственные частоты, коэффициенты формы Малые колебания системы около равновесного положения представляют собой такое движение системы, при котором значения обобщенных координат qi , определяющих положение системы и отсчитываемых от положения устойчивого равновесия, и обобщенных скоростей q&i в любой момент времени настолько малы, что их можно рассматривать как величины первого порядка малости. Для голономной механической системы со стационарными связями, имеющей s степеней свободы кинетическая энергия системы Т может быть представлена однородной квадратичной функцией обобщенных скоростей q&1, q& 2 ,..., q& s с коэффициентами, являющимися функциями обобщенных координат: Τ= 1 2 [ a11q&12 + a22 q& 22 + ... + ass q& s2 + 2a12 q&1q& 2 + 2as −1, s q& s −1q& s ] s s 1 или в общем виде Τ = 2 ∑∑ aij q&i q& j . i =1 j =1 Постоянные aij называют коэффициентами инерции. Потенциальная энергия U системы с s степенями свободы является функцией обобщенных координат этой системы: U = U (q1, q2 ,..., qs ) . Для консервативной системы, т.е. системы материальных точек с голономными и стационарными связями, имеющей s степеней свободы и находящейся под действием сил, имеющих потенциал, получим приближенное выражение для потенциальной энергии системы 151
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 149
- 150
- 151
- 152
- 153
- …
- следующая ›
- последняя »