Составители:
Рубрика:
107
Рис. 2.22. Гравитационные волны на поверхности за дви-
жущимся источником
можно прийти к одному интересному выводу. Источник конечного раз-
мера l наиболее сильно возбуждает волны с k ∼ 2π/l (если, разумеется,
для них выполняется соотношение V > v
ф
). Отсюда следует, что карти-
на волн за источником конечного размера определяется безразмерным
параметром Fr = V
2
/gl, называемым в гидродинамике числом Фруда.
Если Fr << 1, то волны, для которых λ ∼ l, лежат вне пределов черен-
ковского резонанса и интенсивность излучения в целом мала. В другом
пределе Fr >> 1 следует ожидать интенсивного возбуждения волн и
резкого повышения сопротивления движению судна. Если число Фруда
порядка единицы, то меняя эту величину, можно наблюдать относитель-
ное изменение интенсивности волн с разными λ. При небольших числах
Fr более сильно возбуждаются длинные волны, бегущие вслед за кормой
(эта картина характерна для крупных судов), при больших Fr (быстро-
ходный катер) — короткие волны, прижатые к границам клина.
145. Решение задачи аналогично решению задачи 140.
146. Решение задачи аналогично решению задачи 144 для гравитаци-
онных волн Уравнения линий постоянной фазы капиллярных волн от
движущегося источника в параметрической форме имеют вид
x =
σΦ
ρV
2
2 sin
2
θ − cos
3
θ
cos
2
θ
,
y = −
σΦ
ρV
2
3 sin θ
cos
3
θ
.
Для правильного построения картины излучения необходимо у честь, что
фаза капиллярных волн принимает отрицательные значения.
147. Затухание волн на поверхности жидкости обусловлено ее вязко-
стью. Движение единичного объема жидкости в присутствии вя зкости
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 105
- 106
- 107
- 108
- 109
- …
- следующая ›
- последняя »
