Математическое моделирование в геоэлектрике. Часть I. Слоистые модели среды. Юдин В.М - 27 стр.

                                       2 2
    3. Условие на бесконечности ( r = ρ + z )
                               lim rV ( ρ , z ) = 0 .               (1.2.36)
                              ρ →∞
     4. Условия возбуждения. В точках оси z, где расположены осевые диполи
(электрические или магнитные)
                                               ρ
                               V (ρ , z) = O
                                                3 , r → 0 .                     (1.2.37)
                                               r 
1.2.1. Нестационарные поля

           Задачи 3D&3D. В согласии с уравнениями                              Максвелла,
           записанными в пренебрежении токами смещения,

                                rot H =σ E+ j ,
                                                     s

                                 rot E =−µ ∂H ,
                                           ∂t
                                
поля E и H удовлетворяют уравнению
                                        ∂V
                               LV + q        =f                                   (1.2.38)
                                        ∂t
                                                                 Таблица 1.4
           V    L   η   q                             f
                                                      ∂j S
           E   LE   µ σ                           −
                                                      ∂t
                                           n                        n
                             −(σ −σ n ) ∂E −rot  µ −1( µ n −µ ) ∂H 
                                                
          Ea   LE   µ σ
                                         ∂t     
                                                                 ∂t 

           H   LH   σ   µ                    rot  jSσ −1 
                                                            
                                         n                      n
                        µ −( µ n −µ ) ∂H −rot σ −1(σ n −σ ) ∂E 
                                              
          Ha LH     σ
                                       ∂t     
                                                             ∂t 

Уравнения для полных (E и H) и аномальных (Ea и Ha) полей получаются
подстановкой в (1.2.38) вместо L , V, η, q и f функций, приведенных в таблице
1.4.
     Для выделения единственного решения уравнения вида (1.2.38) нужно,
кроме краевых условий или условий на бесконечности, задать в начальный


                                        27