ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
111
зависимости от геометрии физической структуры и мощности дозы
γ
P
ионизирующего излучения. Оценка (5.45) отражает участие в образовании
ионизационного тока неосновных носителей в
p и n–областях и хорошо
подтверждается экспериментально.
Длительность начального периода
1
T установления тока
i
I
находится из условия
./)(
1
SITj
ii
=
Представляя экспоненциальный множитель в (5.42) для
1
1
<<T
суммой
двух первых членов ряда
1
1
1
Te
T
−=
−
,
получаем
01
21
1
2
2
2
1
=+
+
− T
k
k
T
, (5.46)
где
π=
i
LIqDPSk /.
Исследования показали, что при воздействии гамма-импульса
колокообразной формы выполняется примерное равенство
p
tk τ≈
γ
/4,0
, (5.47)
а условие адекватности модели (5.11) принимает вид 12,00
1
≤< T . Это
условие выполняется при соотношениях между длительностью, гамма-
импульса
γ
t и времени жизни НН в области базы
p
t τ<<
γ
0 . Полагая, что
за время
1
T происходит формирование амплитуды переходного
ионизационного тока, представим временную зависимость в виде
11
/1/)()( TTeTjTj
T
ii
+=
−
, (5.48)
где
11
/4,0)(
1
TSetTj
p
T
i
τ=
−
γ
- амплитуда плотности переходного
ионизационного тока. Из (5.48) следует уравнение нормированной
переходной характеристики плотности ионизационного тока
./1/
)(
)(
)(
1
1
TTe
Tj
Tj
TH
T
i
i
j
+==
−
(5.49)
На рис. 5.6. представлены построенные по (5.49) зависимости
)(TH
j
для
рассчитанных по (5.46) значений интервалов
1
T . Видно, что увеличение
обобщенного параметра k сопровождается возрастанием длительности
2
T
переходного процесса.
Принимая за
2
T момент спада нормированной переходной характеристики
до уровня 0,1 из (5.49) при условии
1,0)(
2
=TH
j
, получаем
трансцендентное уравнение
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 109
- 110
- 111
- 112
- 113
- …
- следующая ›
- последняя »
