ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
117
Использование (5.63) в качестве начального условия не позволяет
найти решение уравнения (5.56). Однако из (5.63) следует важная
закономерность. Фиксируя значение переменной Х = Х
1
, где
,4
1 e
PPX =
(5.64)
получаем
,
4
141),(
2
2
4
16
4
11
π
−
π
−
π
−
≈
π
−+−=
ee
P
P
P
P
PeerfePeTXP
причем последнее равенство выполняется с погрешностью менее 0,1%.
Это позволяет рассматривать Х
1
как некоторую характеристическую
толщину слоя базы, на концентрацию НН в котором граничное условие
оказывает влияние на первой стадии переходного процесса. Из (5.59) и
(5.64) вытекает простая связь между длительностью Т
1
и толщиной Х
1
прилегающего к p-n переходу слоя базы
. 8
1
1
π
=
T
X
(5.65)
Анализ (5.63) показывает, что с погрешностью менее 1% зависимость
можно аппроксимировать выражением
, 1),(
1
5
2
1
05,0
−=
−
−
−
XX
T
X
eePeTXP (5.66)
используемым в качестве начального условия краевой задачи для второй
фазы переходного процесса. Решение ее приводит к результату
()
−
+
−
=
−
−
−
T
X
erfee
T
X
erfePeTXP
XTXX
T
X
2
1
2
1
2
,
2
11
2
1
16405,0
+−+
−
1
164
1
4
2
1
2
14
2
11
X
T
T
X
erfee
X
T
XTXX
. (5.67)
На границе p-n перехода с учетом (5.65)
()
(
)
,
2
1
1
2
,
1
1
4
0
11
−
π
=
∂
∂
π+−
=
T
T
T
erf
T
ePe
X
TXP
TTTT
X
что дает максимальную плотность тока
1max2
2
1
TeqDPj
T
π−=
−
при
T=0, а нормированную переходную характеристику тока для второй фазы
процесса позволяет представить в виде
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 115
- 116
- 117
- 118
- 119
- …
- следующая ›
- последняя »
