ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
60
Пусть
(
)
ktat cos)(
−−
=ϕ
,
(
)
kta cos
++
=ϕ
.
Законы движения масс, расположенных слева и справа от этого
элемента, а
(
)
kttM cos)(
−−
µ=
,
(
)
ktM cos
++
µ=
.
Законы изменения упругих моментов, возникающих в крайних
сечениях элемента при свободных колебаниях с частотой k. Так как
сам элемент имеет нулевую массу, то
(
)
ktkt coscos
−
µ=+µ
.
Но крутящий момент M(t) вызывает закручивание элемента на
угол M(t)
/
k
0
, поэтому
etM )(
−−+
+ϕ=ϕ
;
(
)
(
)
ktektakta coscoscos
−−+
µ+=
,
где
1
0
−
= ke
– податливость элемента.
Сокращая полученные равенства на cos
kt, приходим к следую-
щим соотношениям между амплитудами углов поворота и моментов
на левом и правом концах элемента:
−−+
µ+= eaa
,
−+
µ=µ
. (103)
Введём в рассмотрение двумерные векторы-столбцы
−
−
−
µ
=
a
r
,
+
+
+
µ
=
a
r
.
Тогда выражения (105) запишутся в виде
−+
= rAr
e
~
/
Матрица
10
1
~
e
A
e
=
называется матрицей переноса через упругий элемент.
Аналогично для выделенного инерционного элемента:
−+
ϕ=ϕ
,
−+
= aa
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 58
- 59
- 60
- 61
- 62
- …
- следующая ›
- последняя »
