Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 82 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

82
2 2
1
( ) ( ) ( ).
2
V V r a ls r a ls
µω
= + ≅ +
⌢ ⌢
(6.11)
Для того, чтобы понять роль спин-орбитального члена
в потенциале (6.11), рассмотрим, какие значения может
принимать полный момент нуклона j.
1
; 1/ 2, 1/ 2.
2
j l s l j l l= + = + = − +
(6.12)
Полный момент нуклона может принимать два
значения. Решения «у. Ш.» для энергий нуклона в
потенциале (6.11) имеют следующий вид:
( 3/ 2) ;
2 ;
2
nlj lsj
lsj
E E
n l
a
E j j l l s s
ω
= Λ + + ∆
Λ = +
∆ = + − + − +
ℏ
(6.13)
Двум значениям момента нуклона j = l + 1/2 и j = l -
1/2 соответствуют разные вклады в энергию состояния от
спин-орбитального взаимодействия.
Схема уровней легких ядер в потенциальной яме
(6.11) показана на рис.6.1:
Рис. 6.1.
                ⌢ ⌢             1                 
               V = V (r ) + a (ls ) ≅ µω 2 r 2 + a (ls ). (6.11)
                                     2
     Для того, чтобы понять роль спин-орбитального члена
в потенциале (6.11), рассмотрим, какие значения может
принимать полный момент нуклона j.
                  
              j = l + s = l + 1 ; j = l − 1/ 2, l + 1/ 2. (6.12)
                                 2
     Полный момент нуклона может принимать два
значения. Решения «у. Ш.» для энергий нуклона в
потенциале (6.11) имеют следующий вид:
             Enlj = ℏω (Λ + 3 / 2) + ∆Elsj ;
              Λ = 2n + l ;                                (6.13)
                     a
              ∆Elsj = [ j ( j + 1) − l (l + 1) − s ( s + 1)].
                     2
      Двум значениям момента нуклона j = l + 1/2 и j = l -
1/2 соответствуют разные вклады в энергию состояния от
спин-орбитального взаимодействия.
      Схема уровней легких ядер в потенциальной яме
(6.11) показана на рис.6.1:




                             Рис. 6.1.

                                82

Страницы