Составители:
Рубрика:
Воскресенский Ю.Н. РГУ нефти и газа
92
- -
поля
в
дальней
зоне
,
когда
r
превышает
несколько
длин
волн
.
В
этом
случае
r
2
>>r
и
вторым
членом
тоже
можно
пренебречь
.
С
учетом
отмеченных
допущений
,
поле
давления
при
практической
реа
-
лизации
миграции
Кирхгофа
определяется
только
третьим
членом
dS
t
P
vr
zyxP
S
∫
∂
∂
=
θ
π
τ
cos
4
1
),,,( , (
А
-3)
в
который
входят
произведение
скорости
давления
∂P/∂t,
которую
мы
регист
-
рируем
на
поверхности
приемниками
в
виде
амплитуд
сейсмических
записей
,
и
весового
множителя
cos
θ
/vr,
где
1/vr –
геометрическое
расхождение
,
а
cos
θ
=z/r -
направленность
фиктивного
точечного
излучателя
в
рамках
модели
с
взрывающимися
границами
.
На
практике
используется
дискретная
форма
решения
интеграла
(
А
-3),
на
которой
и
основана
миграция
Кирхгофа
:
∑
∂
∂
∆
∆
=
A
вх
вых
t
P
vr
yx
P
θ
π
cos
4
, (А-4)
где ∆x и ∆y – интервал между трассами на продольных и поперечных профи-
лях, P
вых
=Р(x
вых
, y
вых
,z;
τ
=2z/v) – выходное мигрированное поле, P
вх
=Р(x
вх
, y
вх
,
z=0; t=
τ
-r/v) – входное поле в пределах площадной апертуры А, обычно яв-
ляющейся частью поверхности S.
Таким образом, применительно к глубинной миграции Кирхгофа до сум-
мирования, требуется:
а) Вычисление годографа дифракции для ненулевого удаления для изменяю-
щейся в пространстве глубинно-скоростной модели,
б) Масштабирование амплитуд в соответствии с весовыми множителями и
последующее суммирование амплитуд вдоль вычисленного годографа ди-
фракции, основываясь на решении уравнения (А-4).
Рис. А-2. Вклад амплитуды, зарегист-
рированной на поверхности в точке
G(0,0,0) в изображение точки D(x,y,z),
зависит от расстояния
r
и
cos
θ
θθ
θ
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 90
- 91
- 92
- 93
- 94
- …
- следующая ›
- последняя »
