ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
426 Линейные, билинейные и квадратичные формы Гл. 4
2. Пусть x ∈ Ker(ϕ), т. е. ϕ(x) = 0. Возьмем любую форму
f ∈ Im(ϕ
∗
), т. е. такую, которая представляется в виде f = ϕ
∗
(g)
для некоторой формы g ∈ W
∗
. Будем иметь:
f(x) = ϕ
∗
(g) (x)
(33.5)
=== g(ϕ(x)) = g(0) = 0.
Это означает, что вектор x принадлежит аннулятору Im(ϕ
∗
).
Включение Ker(ϕ) 6 (Im(ϕ
∗
))
◦
доказано. На самом деле оно яв-
ляется равенством в силу совпадения размерностей:
dim((Im(ϕ
∗
))
◦
) = n − dim(Im(ϕ
∗
)) = n − rank(ϕ
∗
) =
= n − rank(ϕ) = n − r
(33.26)
=== dfc(ϕ) = dim(Ker(ϕ)).
Оба утверждения, провозглашенные в теореме, доказаны. ¤
Замечание 33.5.
∗
"Рабочие" приложения теоремы Фредгольма ос-
нованы на следующей идее: для того, чтобы выяснить, принадлежит
ли вектор b ∈ W образу оператора ϕ, достаточно убедиться в том,
что на этом векторе аннулируются базисные (и, следовательно, все)
элементы ядра Ker(ϕ
∗
).
В координатной записи речь идет о разрешимости неоднородной
с.л.у. Ax = b, и критерием этого является обращение в нуль всех
произведений g
k
t
·b, для всех базисных решений g
k
t
(k = r+1, ... , m)
двойственной однородной с.л.у. g
t
A = 0
t
, или, что равносильно, —
обращение в нуль произведения матриц:
G
t
(m−r)×m
· A
m×n
= O
(m−r)×n
,
где r = rank(A), а G — фундаментальная матрица для однородной
с.л.у. A
t
g = 0.
33.4.
∗
Неформальные рассуждения о природе двойствен-
ности. Строгого и всеобъемлющего определения понятия двойст-
венности дать, по-видимому, нельзя. Однако, природу этого явле-
ния можно почувствовать на отдельных примерах, с некоторыми из
которых мы уже сталкивались.
Важнейшим атрибутом двойственности, как правило, выступает
некоторое инволютивное соответствие, сопоставляющее объектам
некоторого класса двойственные объекты (в этом же или в другом
классе).
426 Линейные, билинейные и квадратичные формы Гл. 4
2. Пусть x ∈ Ker(ϕ), т. е. ϕ(x) = 0. Возьмем любую форму
f ∈ Im(ϕ∗ ), т. е. такую, которая представляется в виде f = ϕ∗ (g)
для некоторой формы g ∈ W ∗ . Будем иметь:
(33.5)
f (x) = ϕ∗ (g) (x) === g(ϕ(x)) = g(0) = 0.
Это означает, что вектор x принадлежит аннулятору Im(ϕ∗ ).
Включение Ker(ϕ) 6 (Im(ϕ∗ ))◦ доказано. На самом деле оно яв-
ляется равенством в силу совпадения размерностей:
dim((Im(ϕ∗ ))◦ ) = n − dim(Im(ϕ∗ )) = n − rank(ϕ∗ ) =
(33.26)
= n − rank(ϕ) = n − r === dfc(ϕ) = dim(Ker(ϕ)).
Оба утверждения, провозглашенные в теореме, доказаны. ¤
Замечание 33.5.∗ "Рабочие" приложения теоремы Фредгольма ос-
нованы на следующей идее: для того, чтобы выяснить, принадлежит
ли вектор b ∈ W образу оператора ϕ, достаточно убедиться в том,
что на этом векторе аннулируются базисные (и, следовательно, все)
элементы ядра Ker(ϕ∗ ).
В координатной записи речь идет о разрешимости неоднородной
с.л.у. Ax = b, и критерием этого является обращение в нуль всех
произведений gk t ·b, для всех базисных решений gk t (k = r+1, ... , m)
t
двойственной однородной с.л.у. g t A = 0 , или, что равносильно, —
обращение в нуль произведения матриц:
Gt · A = O ,
(m−r)×m m×n (m−r)×n
где r = rank(A), а G — фундаментальная матрица для однородной
с.л.у. At g = 0.
33.4.∗ Неформальные рассуждения о природе двойствен-
ности. Строгого и всеобъемлющего определения понятия двойст-
венности дать, по-видимому, нельзя. Однако, природу этого явле-
ния можно почувствовать на отдельных примерах, с некоторыми из
которых мы уже сталкивались.
Важнейшим атрибутом двойственности, как правило, выступает
некоторое инволютивное соответствие, сопоставляющее объектам
некоторого класса двойственные объекты (в этом же или в другом
классе).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 424
- 425
- 426
- 427
- 428
- …
- следующая ›
- последняя »
