Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 15 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

- 15 -
Рис. 8. График функции
[
]
[]
2
0
2
0
sin ( ) / 2
()
()/2
f
ω−ω τ
ω=
ω−ω τ
Знак минус, получающийся при дифференцировании опускаем, а также
положим
0
λ≈λ. Заменим в формуле (12)
Δ
ν его выражением через
λ
и
Δ
λ:
2
ког
t
с
λ
Δ
λ
(13)
Отсюда для длины когерентности получим следующее значение:
2
ког ког
lct
λ
λ
=
. (14)
2.2 Пространственная когерентность
Наряду с временной когерентностью, определяемой временем
когерентности, для описания когерентных свойств волн в плоскости,
перпендикулярной направлению их распространения, вводится понятие
пространственной когерентности. Ее связывают с конечностью размеров
излучателя.
Пусть источник света в опыте Юнга обладает конечными размерами.
Интервал частот, испускаемых источником, считаем малым для того, чтобы 
                                                          sin 2 [ (ω − ω0 )τ / 2]
                  Рис. 8. График функции f (ω) =
                                                              [(ω − ω0 )τ / 2]
                                                                             2



     Знак минус, получающийся при дифференцировании опускаем, а также
положим λ 0 ≈ λ . Заменим в формуле (12) Δν его выражением через λ и Δλ :

                                                         λ2
                                                 tког                                  (13)
                                                        сΔλ
Отсюда для длины когерентности получим следующее значение:
                                          λ2
                       l   ког = ctког       .                              (14)
                                          Δλ


                       2.2 Пространственная когерентность


     Наряду   с   временной              когерентностью,         определяемой       временем
когерентности, для описания когерентных свойств волн в плоскости,
перпендикулярной направлению их распространения, вводится понятие
пространственной когерентности. Ее связывают с конечностью размеров
излучателя.
     Пусть источник света в опыте Юнга обладает конечными размерами.
Интервал частот, испускаемых источником, считаем малым для того, чтобы

                                            - 15 -

Страницы