Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 41 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

- 41 -
Число m называется порядком главного максимума.
2.
Рассмотрим условие, при котором числитель выражения (32),
описывающего
()
I
δ , обращается в нуль:
2
2
12 1
|
|
|
N
k,
k
,
N
k , ,...,N .
δ
=π
π
δ=
=
−
(34)
Это условие, при котором интенсивность света
()
I
δ обращается в
нуль, называется минимумом интенсивности.
6.2 Условия максимумов и минимумов интенсивности света для
дифракционной решетки
Для решетки разность фаз для двух соседних щелей:
2
kdsin,
π
δ
=⋅Δ= ⋅ ϕ
λ
где k - волновое число,
2
k.
π
=
λ
В выражении (32) заменим
δ
, согласно последней формуле, а также
I
-
интенсивность от одной щели:
(
)
()
2
0
2
sin b sin
I
I,
bsin
ϕ
π
ϕλ
=
πϕλ
где
I
ϕ
- интенсивность света в направлении угла
ϕ
, обусловленная одной
щелью;
0
I
- интенсивность в середине дифракционной картины, созданная одной
щелью.
Тогда (32) будет иметь вид:
(
)
()
(
)
()
22
0
2
2
реш.
sin b sin sin N d sin
I
I,
b sin sin d sin
π
ϕλ π ϕλ
=⋅
πϕλ πϕλ
(35) 
Число m называется порядком главного максимума.
         2. Рассмотрим условие, при котором числитель выражения (32),
описывающего I ( δ ) , обращается в нуль:

                                               Nδ
                                                     = k |π ,
                                                 2
                                                     2k |π
                                               δ=           ,               (34)
                                                       N
                                               k | = 1,2 ,...,N − 1.
      Это условие, при котором интенсивность света I ( δ ) обращается в
нуль, называется минимумом интенсивности.


    6.2 Условия максимумов и минимумов интенсивности света для
                            дифракционной решетки
      Для решетки разность фаз для двух соседних щелей:
                                              2π
                                δ = k ⋅Δ =       ⋅ d sin ϕ,
                                              λ
                                2π
где k - волновое число, k =        .
                                λ
      В выражении (32) заменим δ , согласно последней формуле, а также Iϕ -

интенсивность от одной щели:
                                         sin 2 ( πb sin ϕ λ )
                               Iϕ = I0                          ,
                                          ( πb sin ϕ λ )
                                                           2


где Iϕ - интенсивность света в направлении угла ϕ , обусловленная одной

щелью;
    I 0 - интенсивность в середине дифракционной картины, созданная одной
щелью.
      Тогда (32) будет иметь вид:
                            sin 2 ( πb sin ϕ λ ) sin 2 ( N πd sin ϕ λ )
               I реш. = I 0                     ⋅                       ,   (35)
                              ( πb sin ϕ λ )      sin 2 ( πd sin ϕ λ )
                                             2




                                            - 41 -

Страницы