Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 44 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

- 44 -
1
dsin m .
N
⎛⎞
ϕ
=±λ
⎜⎟
⎝⎠
Между дополнительными минимумами располагаются слабые
вторичные максимумы, интенсивность которых не превышает 1/22
интенсивности ближайшего главного максимума. Число таких максимумов,
приходящихся на промежуток между соседними главными максимумами,
равно N-2. В нашем случае на рис. отмечены два вторичных максимума
между соседними главными максимумами.
Рис. 20. График функции (sin )If
ϕ
=
для решетки с N=4 и d/b=4
6.4 Наклонное падение лучей на решетку
Если плоская волна падает на решетку под углом θ (рис. 21), то полная
разность хода для двух соответственных волн равна:
sin sin
A
CDBd d
θ
ϕ
−
=−
Удобнее характеризовать направления
падающего и дифрагированного лучей
углами
0
α
и
α
, которые составляют эти
направления с осью Х, проведенной в
плоскости решетки. Тогда разность хода
имеет вид:
0
(cos cos )d
α
Δ
=−
,
максимума.
Рис. 21.Наклонное падение параллельного
пучка на дифракционную решетку 
                                                    ⎛    1⎞
                                          d sin ϕ = ⎜ m ± ⎟ λ .
                                                    ⎝    N⎠
           Между     дополнительными           минимумами         располагаются       слабые
    вторичные      максимумы,      интенсивность        которых      не   превышает         1/22
    интенсивности ближайшего главного максимума. Число таких максимумов,
    приходящихся на промежуток между соседними главными максимумами,
    равно N-2. В нашем случае на рис. отмечены два вторичных максимума
    между соседними главными максимумами.




                Рис. 20. График функции I = f (sin ϕ ) для решетки с N=4 и d/b=4

                       6.4 Наклонное падение лучей на решетку

          Если плоская волна падает на решетку под углом θ (рис. 21), то полная
    разность хода для двух соответственных волн равна:
                                    AC − DB = d sin θ − d sin ϕ
                                           Удобнее       характеризовать           направления
                                           падающего       и      дифрагированного          лучей
                                           углами α 0 и        α , которые составляют эти
                                           направления с осью Х, проведенной в
                                           плоскости решетки. Тогда разность хода
                                           имеет вид:
                                                               Δ = d (cos α − cos α 0 ) ,
                                           максимума.
Рис. 21.Наклонное падение параллельного
    пучка на дифракционную решетку
                                              - 44 -

Страницы