Волновая и квантовая оптика. Задера С.Я - 45 стр.

а условия образования главных максимумов соответственно:
                            d (cos α − cos α 0 ) = ± mλ , (39)
где m=0;1;2;…- порядок главного


                       Тема 7. Дифракция рентгеновских лучей.


   7.1. Дифракция на двумерных структурах.
   7.2. Дифракционные явления на трехмерных структурах.
   7.3. Формула Брэгга – Вульфа.


                       7.1 Дифракция на двумерных структурах
      Поставим две дифракционные решетки одну за другой так, чтобы их
штрихи были взаимно перпендикулярными.
      Пусть свет падает на подобную решетку нормально. Выберем
направление света за ось Z, направления вдоль решеток – за оси X и Y.
Охарактеризуем        направления       падающего       пучка        углами    α 0 , β 0 ,γ 0 ,
                                                                                          π
дифрагировавшего – углами           α , β , γ . В нашем случае α 0 = π ,          β0 =         ,
                                                                           2               2
γ 0 = 0 , т. е. cosα0 = cos β0 = 0 , cos γ 0   = 1.
      Отклонение дифрагированного луча вдоль X приведет к образованию
минимумов и максимумов света в зависимости от угла дифракции.
Положения главных максимумов должны удовлетворять условию
                               d1 cos α = ± m1λ ( m1 = 0;1;2;...)
      Аналогично дифракция в направлении оси Y дает главные максимумы
в направлениях, определяемых условием:
                               d 2 cos β = ± m2λ ( m2 = 0;1;2;...)

      В итоге дифракционная картина будет иметь вид правильно
расположенных        пятен,     каждому         из    которых        соответствуют       два
целочисленных индекса m1 и m2.

                                          - 45 -