Составители:
Рубрика:
Рис. 5.2.16.
Плоскость с индексами Миллера (632)
отсекает на осях отрезки а
1
, 2а
2
, и 3а
3
. Век-
торы, окаймляющие затемненную часть
плоскости равны
103 , 120 и 023
⎡
⎤
⎡⎤⎡⎤
⎣⎦⎣⎦
⎣
⎦
.
а
1
2а
2
3а
3
2а
2
– 3а
3
а
1
– 3а
3
а
1
– 2а
2
3. Точно так же любой вектор прямой решетки перпендикулярен
плоскости обратной решетки с теми же индексами Вейса. Индексы Вей-
са и Миллера как бы "обратны" друг другу. Первые обозначают векторы
прямой решетки и плоскости обратной. Вторые – векторы обратной
решетки и плоскости прямой.
4. Как и в прямой решетке, мы можем построить произвольное чис-
ло обратных векторов в выбранном направлении (g
1
g
2
g
3
). Они будут
различаться только общими целочисленными множителями m в коэф-
фициентах g
i
. Их длины также будут в m раз больше минимального. Но
длина минимального вектора равна 2π, деленным на межплоскостное
расстояние. Следовательно, произвольный вектор обратно пропорцио-
нален m-ой доле этого расстояния.
5.2.2.1 Построение обратной решетки гранецентрированного
куба
Для примера рассмотрим построение решетки, обратной к гране-
центрированной кубической структуре. Этот пример нам будет полезен,
так как в дальнейшем свойства полупроводников мы будем рассматри-
вать, в основном, на примерах Ge, Si, GaAs. Они имеют кубическую
гранецентрированную ячейку, – решетку алмаза или цинковой обманки,
рис.
5.2.11, 5.2.12, 5.2.13.
Из рис.
5.2.17 видно, что примитивная ячейка, дающая структуру
гранецентрированного куба – ромбоэдр с углами α = β = γ = 60
о
. На рис.
5.2.17а он построен на векторах c
i
, проведенных из общей вершины к
узлам, центрующим грани куба. Это – половины плоских диагоналей,
так что грани ромбоэдра лежат в плоскостях, проходящих через диаго-
нали трех пересекающихся граней и, соответственно, перпендикуляр-
ных одной из его пространственных диагоналей (на рис
5.2.17а
обозначены стрелками).
26
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 24
- 25
- 26
- 27
- 28
- …
- следующая ›
- последняя »
