ВУЗ:
Составители:
69
d
dx
w
δ
τ
ρυ
**
=
∞
2
. (2.42)
Рассмотрим главную особенность турбулентного движения около
твердой стенки, так называемую двухслойную схему пристенной
турбулентности [7]. Расположим ось координат так, чтобы ось х была
направлена вдоль пластины, а ось у - по нормали к ней (рис. 10). При такой
идеализации течения, когда поток совершает плоское стационарное
осредненное движение при отсутствии массовых сил, любые два
сечения,
перпендикулярные линиям тока, идентичны в кинематическом и
динамическом смысле. Это позволяет полагать все производные по X
равными нулю, компоненты скорости
υ
υ
yz
=
, а составляющая скорости
υ
x
и
другие элементы движения зависят только от У:
υ
υ
xx
y p=p(y)
=
();
Сравним между собой ламинарное и осредненное турбулентное
движения такого типа.
Замечая, что υ
x
=υ
x
(y); υ
y
=υ
z
=0; p=p(y), получим уравнения Навье -
Стокса ламинарного движения в виде
а)
μ
υ∂
∂
2
2
0
x
y
=
; (2.43)
б)
dp
dy
= 0
.
Проинтегрируем эти уравнения, преобразовав (2.43) к виду:
а)
d
dy
d
dy
x
μ
υ
= 0 , μ
υ
τ
d
dy
C
x
y=0
1w
==- здесь в качестве постоянной
интегрирования принято напряжение трения на стенке;
б) р=const.
После повторного интегрирования уравнения (2.43) распределение
скоростей υ
x
(y) в ламинарном потоке будет:
υ
τ
μ
x
w
2
y+C= .
При y=0 υ
x
=0, т.е. на стенке скорость обращается в нуль, что дает
постоянную интегрирования С
2
=0.
Рис. 10
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 67
- 68
- 69
- 70
- 71
- …
- следующая ›
- последняя »
