ВУЗ:
Составители:
43
Окончательно
1k
2
a
a
0
*
+
= . (2.18)
Здесь и далее параметры с индексом * – это критические параметры.
Далее, вводя вместо местных значений параметров критические, по-
лучим следующие соотношения:
Так как
2
00
a
a
T
T
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
= - из первого и второго изоэнтропических соотношений,
то
1k
2
T
T
0
*
+
= . (2.19)
Так как
0
1k
k
0
P
P
T
T
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
– из первого и третьего изоэнтропических соотноше-
ний, то
1k
k
0
*
1k
2
P
P
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
= . (2.20)
Так как
0
1k
1
0
T
T
ρ
ρ
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
– из первого и четвёртого изоэнтропических соотно-
шений, то
1k
1
0
*
1k
2
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
=
ρ
ρ
. (2.21)
Из (2.18) видно, что
1
a
a
0
*
< , т.к. k>1 и, следовательно,
0
*
aa < , т.е. критиче-
ская скорость меньше скорости звука в неподвижной среде.
Составив изоэнтропические соотношения для каких-нибудь двух то-
чек одного и того же потока с числами
1
M и
2
M или
1
λ
и
2
λ , или для то-
чек двух потоков, но с одинаковыми параметрами заторможенного газа, и
разделив соответствующие соотношения почленно друг на друга, получим
следующие уравнения:
2
1
2
2
2
1
2
1
2
1
2
2
2
1
1k
1k
1
1k
1k
1
M
2
1k
1
M
2
1k
1
a
a
⎟
⎟
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎜
⎜
⎝
⎛
λ
+
−
−
λ
+
−
−
=
⎟
⎟
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎜
⎜
⎝
⎛
−
+
−
+
= ; (2.22)
2
2
2
1
2
1
2
2
2
1
1
k
1k
1
1k
1k
1
M
2
1k
1
M
2
1k
1
T
T
λ
+
−
−
λ
+
−
−
=
−
+
−
+
= ; (2.23)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 41
- 42
- 43
- 44
- 45
- …
- следующая ›
- последняя »
