ВУЗ:
Составители:
63
М
∞
<1 может быть получено из соответствующего распределения в потоке
несжимаемой жидкости, если все ординаты этого распределения увеличат-
ся в
2
M1/1
∞
−
.
Вычислим коэффициент давления подъемной силы C
yсж
при дозвуко-
вом обтекании сжимаемым газом тонкого профиля по формуле:
b
R
C
2
1
сж y
сж y
∞∞
υρ
= ,
где b – хорда профиля, R
y
– подъемная сила профиля, определяемая сле-
дующим образом:
∫
−=−= l
v
dnpiRRR
yx
, тогда
∫
=
ldpnR
yy
[p=p
∞
+p’; но p
∞
(давление в од-
нородном потоке) тяги не создает, поэтому остается p’]. Тогда
∫∫∫
∞∞
υρ=== dxC
2
1
dx'pdn'pR
сж p
2
сжyсжсж y
l ,
так как из формулы для
2
2
1
p
pp
C
∞∞
∞
υρ
−
= имеем
сж p
2
2
1
сжсж
Cpp'p
∞∞∞
υρ
=
−
=
.
Тогда
∫
=
υρ
=
∞∞
xdC
b
R
C
сж p
2
2
1
сж y
сж y
, где
b
x
x = .
Аналогично
∫
=
υρ
=
∞∞
xdC
b
R
C
сжне p
2
2
1
сжне y
сжне y
. Тогда для профиля с одним и
тем же контуром (то есть в частности с одной и той же хордой b) коэффи-
циент подъемной силы в потоке сжимаемого газа определяется через ко-
эффициент подъемной силы в несжимаемой жидкости по формуле:
2
несж
y
сж
y
M1
C
C
∞
−
= , (2.64)
так как
2
несж
p
сж
p
несж
y
сж
y
M1
1
C
C
C
C
∞
−
==
(по правилу Прандтля - Глауэрта)
2.7. Математическая модель сверхзвукового обтекания
тонкого профиля потоком идеального сжимаемого газа
В отличие от дозвукового течения, описываемого уравнением эллип-
тического типа, при сверхзвуковом течении газа (М
∞
>1) основным уравне-
нием является уравнение гиперболического типа:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 61
- 62
- 63
- 64
- 65
- …
- следующая ›
- последняя »
