ВУЗ:
Составители:
85
3.6. Математическая модель косого скачка уплотнения
Элементарную теорию косого скачка уплотнения можно рассматри-
вать на примере течения газового потока внутри тупого угла. При течении
внутри тупого угла сверхзвукового потока газа со скоростью υ
1
создается
косой скачок уплотнения, который образует с горизонтальной осью угол β
(рис. 24). Надо отметить, что если при прямом скачке уплотнения согласно
теореме Прандтля сверхзвуковое течение после скачка уплотнения непре-
менно становится дозвуковым, то при прохождении потока через косой
скачок уплотнения сверхзвуковая скорость может сохраниться и за скач-
ком уплотнения.
Рис. 24
Разложим вектор скорости
1
υ
r
на две составляющие: нормальную υ
1n
(перпендикулярную линии скачка уплотнения) и касательную υ
1t
(парал-
лельную линии скачка уплотнения). При прохождении потока через косой
скачок уплотнения вектор скорости
2
υ
r
потока имеет направление, парал-
лельное ограничивающей поверхности. Разложим вектор скорости
2
υ
r
так-
же на две составляющие: υ
2n
и υ
2t
(см. рис. 24).
При исследовании косого скачка уплотнения будем использовать сле-
дующие интегральные соотношения:
1) уравнение неразрывности (закон сохранения массы), записанное
для нормальных составляющих скоростей, полученных при косом скачке
уплотнения:
n22n11
υ
ρ
=
υ
ρ ; (3.43)
2) закон сохранения полного импульса в проекции на линию разрыва
(импульса, связанного с касательной скоростью, которая направлена по
косому скачку уплотнения):
t2n22t1n11
υ
υ
ρ
=
υ
υρ
. (3.44)
То же в проекции на нормаль к линии разрыва (или теорема об изменении
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 83
- 84
- 85
- 86
- 87
- …
- следующая ›
- последняя »
