ВУЗ:
Составители:
86
импульсов для нормальных составляющих скоростей):
2
n222
2
n111
pp υρ+=υρ+ ; (3.45)
3) уравнение энергии (закон сохранения полной энтальпии):
22
h
22
h
2
t2
2
n2
2
2
t1
2
n1
1
υ
+
υ
+=
υ
+
υ
+ . (3.46)
Из уравнения (3.43) с учетом (3.44) следует, что
tt2t1
υ
=
υ
=
υ . (3.47)
Это равенство указывает на то, что касательные составляющие скоро-
стей до и после косого скачка уплотнения одинаковы. Иными словами, ко-
сой скачок уплотнения не вызывает изменения характера течения каса-
тельных скоростей до и после скачка уплотнения.
Тогда система уравнений (интегральных соотношений) будет иметь
вид:
⎪
⎪
⎪
⎭
⎪
⎪
⎪
⎬
⎫
υ
+=
υ
+
υρ+=υρ+
υρ=υρ
2
h
2
h )3
pp )2
)1
2
n2
2
2
n1
1
2
n222
2
n111
n22n11
Видно, что полученная система уравнений для косого скачка уплот-
нения отличается от системы уравнений, характеризующих прямой скачок
уплотнения. Система уравнений для косого скачка уплотнения получается
из системы уравнений для прямого скачка уплотнения заменой векторов
скоростей
1
υ
r
и
2
υ
r
на их нормальные составляющие υ
1n
и υ
2n
. Следова-
тельно, все, что было сказано относительно прямого скачка уплотнения,
сохраняет свой смысл и для косого скачка уплотнения, если во всех соот-
ношениях, полученных для прямого скачка уплотнения, заменить векторы
скоростей
1
υ
r
и
2
υ
r
на их нормальные составляющие.
Тогда уравнение Прандтля для косого скачка уплотнения будет вы-
глядеть следующим образом:
2
n2n1
*a=υυ , (3.48)
где
2
t
22
1
k
1k
*a*a υ
+
−
−= . (3.49)
Это значение для
2
*
a
получается из рассмотрения уравнения инте-
грала энергии в следующем виде:
2
222
*a
)1k(2
1k
21k
a
2
h
−
+
=
υ
+
−
=
υ
+ .
Для нашего случая:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 84
- 85
- 86
- 87
- 88
- …
- следующая ›
- последняя »
