Математические модели в аэрогидромеханике. Часть 2. Загузов И.С - 88 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

88
βλ
+
−
−
βλ−λ
⋅
+
−
−
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
βλ
+
−
−βλ−λ
+
+=
22
1
22
1
2
1
22
1
22
1
2
1
1
2
cos
1
k
1k
1
)cos(
1k
1k
1
1]cos
1k
1k
1/)cos[(
1k
k2
1
p
p
=
βλ
+
−
+λ
+
−
−βλ
+
−
−
βλ
+
−
+−βλ−λ
+
+=
22
1
2
1
22
1
22
1
22
1
2
1
cos
1k
1k
1k
1k
cos
1k
1k
1
cos
1k
1k
1cos
1k
k2
1.
Окончательно имеем:
2
1
22
1
2
1
1
2
1k
1k
1
cos
1k
2
)1(
1k
k2
1
p
p
λ
+
−
−
βλ
+
−−λ
+
+= . (3.58)
2)
Аналогично:
2
n1
2
n1
22
1
22
1
1
2
M
2
1k
1
M
2
1k
sinM
2
1k
1
sinM
2
1k
−
+
+
=
β
−
+
β
+
=
ρ
ρ
(3.59)
или
βλ
+
−
−
β−λ
=λ=
ρ
ρ
22
1
22
1
2
n1
1
2
cos
1k
1k
1
)cos1(
. (3.60)
3)
=β−−β
β+
−
+= )sinkM1)(1sinM(
sinM)1k(
)1k(2
1
T
T
22
1
22
1
22
1
2
1
2
)kM1)(1M(
M)1k(
)1k(2
1
2
n1
2
n1
2
n1
2
−−
+
−
+= . (3.61)
И, наконец, останутся теми же самыми, что и для прямого скачка уп-
лотнения, выражения: h
1,0
= h
2,0
=h
0
; T
1,0
= T
2,0
=T
0
; a
1,0
= a
2,0
=a
0
, T
1
*= T
2
*=T* и
a
1
*= a
2
*=a*.
Останется той же и ударная адиабата Гюгонио.
3.7 . Ударная поляра
Из треугольников скоростей перед и за косым скачком уплотнения
(рис. 24) следует:

Страницы