ВУЗ:
Составители:
93
а б
Рис. 28
Если же θ>θ
max
, то образуется отсоединенный криволинейный скачок уп-
лотнения (рис. 28,
б), расчет которого является более сложной задачей, чем
было изложено выше. Элементарная теория косого скачка уплотнения дей-
ствительна лишь при обтекании клина или течения внутри тупого угла до
таких углов θ
max
, при которых скачок уплотнения является присоединен-
ным. Следовательно, нужно всегда сверять по ударной поляре заданный
угол θ с углом θ
max
, так как все приведенные соотношения справедливы
лишь для углов θ<θ
max
.
В инженерной практике избе-
гают делать обводы тел, движущих-
ся в потоке, с углами θ>θ
max
(этот
случай бывает только для неудобо-
обтекаемых тел (рис.29), но такие
контуры стараются не делать). Оп-
ределим связь между углами β и θ
при заданном числе M
1
набегающе-
го потока. С этой целью воспользу-
емся соотношением Прандтля для
косого скачка уплотнения:
2
n2n1
*a=υυ . Учитывая, что υ
1n
=υ
1
sinβ,
)sin(
2n2
θ−βυ=υ , получим:
22
121n2n1
*a)(tgcossin)sin()sin( =θ−β⋅ββυ=θ−βυ⋅βυ=υυ ,
поскольку )cos()cos(
12t
β
υ
=θ−βυ=υ , откуда
)cos(
cos
2
θ−β
β
=υ
.
Тогда:
222
1
22
1
*acos
1k
1k
*a)(tgcossin =βυ
+
−
−=θ−β⋅ββυ . (3.66)
Из соотношения (3.66) получается зависимость между углами β, θ и скоро-
стным коэффициентом λ
1
.
Разделим обе части этого равенства на a*
2
:
βλ
+
−
−=θ−β⋅ββλ
22
1
2
1
cos
1k
1k
1)(tgcossin ,
1
1k
1k
)(tgtgcos
22
1
=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
−
+θ−β⋅β⋅βλ
Рис.29
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 91
- 92
- 93
- 94
- 95
- …
- следующая ›
- последняя »
