ВУЗ:
Составители:
37
Таким образом, зная закон изменения скорости внешнего потока υ
∞
(х), по
выражению для f можно найти значение формпараметра для любого сечения
пограничного слоя.
Выражая толщину
δ** потери импульса через формпараметр f, будем иметь
δ
ν
**
'
(x)
f
=
⋅
∞
υ
. Зная f и δ**, по кривым на рис. 5 находим H(f) и ζ(f) и вычисляем:
δΗδτ
μυ
δ
***
**
;=⋅
∞
(f) (x) =
(x)
(x)
(f)
w
ζ .
Так вычисляют все параметры ламинарного пограничного слоя.
Координаты точки отрыва S (как было показано ранее ) определяются из
условия равенства нулю трения на стенке:
τμ
w
x
y=0
y
==
∂υ
∂
0
или
∂υ
∂
x
y=0
y
= 0
.
Тогда
()
()
∂υ
∂
∂
∂δ
ζ
x
y=0
x
**
y=0
y
y
f=
⎡
⎣
⎢
⎢
⎤
⎦
⎥
⎥
==
∞
∞
∞
υ
δ
υυ
υ
δ
** **
() 0
.
здесь
ζ
∂ϕ
∂
∂
(f) '(0, f) =
y/
=0
x
y=0
=
⎡
⎣
⎢
⎤
⎦
⎥
=
⎡
⎣
⎢
⎤
⎦
⎥
=
∞
ϕ
η
υυ
δ
η
1
1
0
(/)
()
**
.
Таким образом, в точке S отрыва пограничного слоя от профиля
ζ(f) = 0. Из рис. 5
видно, что
ζ(f) = 0 при значении формпараметра f
s
=-0.0681. Знак "-"
свидетельствует о том, что отрыв происходит в области диффузора.
Необходимо обратить внимание, что функция
υ
∞
(х) определяется методами
теории потенциальных течений в предположении, что пограничный слой
отсутствует, и затем значения этой функции переносятся на его внешнюю границу.
Это равносильно допущению, что ввиду малости толщины слоя он практически не
изменяет потенциального потока, обтекающего данную. поверхность. Но в ряде
случаев такое предположение оказывается недостаточно точным. Образование
пограничного
слоя приводит к изменению закона для скорости потенциального
потока, т.е. имеет место обратное влияние пограничного слоя. Оно тогда должно
учитываться в расчетах, особенно для течений в диффузорах, конфузорах, на
начальных участках труб и каналов.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 35
- 36
- 37
- 38
- 39
- …
- следующая ›
- последняя »
