Математическое моделирование течений вязкой жидкости вблизи твердых поверхностей. Загузов И.С - 77 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

77
2.7. Математическое моделирование обтекания турбулентным потоком
профиля произвольной формы
Отсутствие строгих теоретических основ турбулентного движения привело к
появлению значительного количества полуэмпирических методов расчета
турбулентного пограничного слоя на профиле. Изложим так называемый
однопараметрический метод расчета[3]. Он выгодно отличается своей простотой и
глубокой связью с методом такого же расчета ламинарного пограничного слоя.
В
турбулентном погранслое так же, как и в ламинарном, вводится
формпараметр. Уравнение импульсов здесь имеет такой же вид, как и для
ламинарного пограничного слоя. Допуская, что кривые зависимостей H(f) и ζ(f)
подобны в ламинарном и турбулентном пограничных слоях, получим простое
решение задачи.
В отличие от ламинарного слоя, в котором формпараметр f и параметр ζ
имели вид:
fRe
Re
**
ww
**
==
==
⎧
⎨
⎪
⎪
⎩
⎪
⎪
∞∞
∞
∞
∞
υδ
ν
υδ
υ
τδ
μυ
τ
ρυ
''
;
,
** **
**
2
2
ζ
где
Re
**
=
∞
υδ
ν
**
,
для турбулентного пограничного слоя в целях большей независимости решения от
числа Re вводится более общий вид указанных величин:
()
()
fGRe
GRe
**
w
**
=
=
⎧
⎨
⎪
⎪
⎩
⎪
⎪
∞
∞
∞
υδ
υ
τ
ρυ
'
;
,
**
ζ
2
где G(Re**) - некоторая функция от Re**, вид которой будет получен далее.
Выразим уравнение импульсов (1.26) через f и ζ следующим образом:
()
d
dx
**
**
w
δ
δ
++=
∞
∞
∞
υ
υ
Η
τ
ρυ
'
2
2
, где Ηδδ=
***
.
Умножив это уравнение на G(Re**), получим:
G(Re )
d
dx
f(2 + H) =
**
δ
**
+ζ. (2.39)
Преобразуем первое слагаемое, представив его через производную от
произведения G(Re
**
)⋅δ
**
.Тогда:

Страницы