ВУЗ:
Составители:
80
τ
ρυ
w
f,x
**
C
2
Re
∞
−
==
2
16
0 00655.()
/
.
Воспользовавшись этим законом, получим:
()
GRe = Re
**
w
f=0
**1/ 6
ρυ
τ
∞
=
2
153 2,
.
Следовательно, формпараметр f и параметр ζ будут иметь вид:
fRe Re
**1/ 6 **7/ 6
==
∞
∞
∞
∞
153 2 153 2
2
,
'
,
'
**
**
υ
υ
δ
νυ
υ
,
ζ=
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
∞
153 2
2
, Re
**1/ 6
w
τ
ρυ
.
Функция m при выбранном G(Re
**
) равна:
(
)
()
mRe
dG Re dRe
GRe
**
** **
**
==
/
1
6
.
Это соотношение получается следующим образом: из формулы
()
GRe Re
** **1/ 6
= 153 2, очевидно, что
(
)
dG Re
dRe
Re
**
**
**-5/ 6
= 153 2
1
6
, .
Тогда
m
Re
Re
Re
**
**1/6
**-5/ 6
=⋅ =
153 2
153 2
1
6
1
6
,
,
, и функция
[]
(
)
F(f) = (1+m) - 3+m+(1+m)H f =
7
6
fζζ−+
19
6
7
6
Η
.
Линеаризуем функцию F(f), положив, как и для пластины,
()
ζ
ζ
=
=
f=0
1 и
ΗΗ==÷
0
13 14,,(из опытных данных).
Принимая эти значения ζ и H, найдем для F(f) линейное представление
F(f)=a-bf, аналогичное представлению функции F(f) для ламинарного погранслоя,
но с другими величинами постоянных a и b, равными для турбулентного погранслоя
a=7/6 и b=4.7÷4.8.
Тогда уравнение импульсов для турбулентного погранслоя (2.41) можно
представить в виде:
df
dx
abf=+−
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
∞∞
∞
∞
υ
υ
υ
υ
υ
υ
'''
'
'
,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 78
- 79
- 80
- 81
- 82
- …
- следующая ›
- последняя »
