Основы аэрогидромеханики. Часть II. Загузов И.С. - 59 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

кость политропного процесса и показатель политропы изменяются от
нуля до бесконечности.
С n
Действительно:
1) Если рассмотреть изохорный процесс, то его можно воспроизвести,
если в уравнении политропного процесса вида
1
n
p
const=
v
показатель по-
литропы будет n
=
∞ . Тогда получим const
=
v
.
Следовательно, для изохорного процесса: n
=
∞ , CC
=
.
2) В случае изобарного процесса
(
)
p
const
=
показатель политропы
в уравнении вида: 0n =
n
p
const=
v
, а
P
CC
=
.
3) При изотермическом процессе
(
)
T const
=
показатель политропы
в уравнении вида: 1n =
1n
T const
−
=
v
, а C
∞ из формулы (2.24).
4) В случае адиабатного процесса показатель политропы в урав-
нении вида:
nk=
n
p
const=
v
, а 0C из формулы (2.24). =
На
p
−
v
– диаграмме совмещены все рассмотренные термодинамиче-
ские процессы (рис. 11).
v
p
()
∞=с
1=n
kn
=
()
0=с
∞
=
n
(
)
V
сс =
0
=
n
(
)
Р
сс =
p-
v –
диаграмма
процессизохорный
процессизобарный
процессскийизотермиче
процессадиабатный
Рис. 11. Различные политропные процессы
изменения состояния идеального газа.
2.2. Уравнение энергии
В общем виде скалярное уравнение сохранения энергии для конечных
масс сплошной вязкой среды можно записать так:
2
сек.
2
n
VVS
d
ud Fd
р
ds q
dt
υ
ρρυυ
⎛⎞
+=⋅+⋅+
⎜⎟
⎝⎠
∫∫∫
vv
. (2.25)
Это
уравнение баланса энергии, вытекаемое из общего термодина-
мического закона сохранения энергии (первого закона термодинамики), ко-
торое применительно к сплошной среде формулируется так: Индивидуаль-
ная производная по времени от полной энергии данного движущегося объе-
59

Страницы