ВУЗ:
Составители:
Отсюда, воспользовавшись равенствами (3.5), получаем дифференциальное
уравнение в частных производных второго порядка относительно скалярного
электрического потенциала – уравнение Лапласа:
0
2
2
2
2
2
=∇=
∂
∂
+
∂
∂
⊥
φ
φφ
yx
.
Проведенный здесь вывод относился к прямоугольной декартовой
системе координат. Однако его можно применить к любой другой системе,
так как во всех случаях должно выполняться равенство
(
)
0
2
=∇=
⊥
φφ
graddiv .
Конкретная запись оператора Лапласа
, действующего в данном случае по
поперечным координатам, зависит от выбора координатной системы.
2
⊥
∇
В частности, при исследовании линий передачи, образованных
цилиндрическими проводящими поверхностями, используются
цилиндрические координаты. В этой системе координат оператор Лапласа
принимает вид
2
⊥
∇
2
2
22
2
2
11
ϕ
∂
∂
+
∂
∂
+
∂
∂
=∇
⊥
rrrr
, (3.6)
где r и
ϕ
– радиальная и азимутальная координаты.
4. Метод расчета волнового сопротивления
В линиях с модой ТЕМ или квази-ТЕМ погонная емкость не зависит от
рабочей частоты. Поэтому волновое сопротивление любой такой линии
можно найти, предварительно определив величину погонной емкости из
решения соответствующей статической задачи.
Пусть линия передачи состоит из центрального проводника,
находящегося под ненулевым потенциалом
c
φ
, и охватывающего его
12
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »
