ВУЗ:
Составители:
замкнутого внешнего проводника с потенциалом 0
=
φ
. Форма поперечного
сечения проводников произвольна. Если пространство между проводниками
заполнено воздухом, то волновое сопротивление такой линии
(
)
,)/(1/
2/1
воздвозд
возд
В
cCcLCLZ ===
где
– погонная емкость, а
возд
С
L
– погонная индуктивность линии;
м/с - скорость света в вакууме. Отсюда
8
103⋅=c
)/(1/
2
возд
возд
В
CcсZL == .
Погонные индуктивности в линии, заполненной диэлектриком с
относительной проницаемостью
r
ε
, и в линии с воздушным заполнением
равны. Тогда
()
(
)
(
)
2/12/1
/1/
−
== CCcCLZ
воздB
(4.1)
где
– волновое сопротивление линии с диэлектрическим заполнением и С
– погонная емкость этой же линии. Следовательно, волновое сопротивление
линии передачи произвольной формы с диэлектрическим заполнением
однозначно связано с погонными емкостями этой линии и линии без
диэлектрика, т.е. волновое сопротивление можно полагать известным, если
определены обе эти емкости. И свою очередь, погонные емкости выражаются
через решения уравнения Лапласа.
B
Z
5. Решение уравнения Лапласа методом конечных разностей
5.1. Уравнения Пуассона и Лапласа
Запишем разность потенциалов между двумя точками, расположенными
на расстоянии друг от друга: d
dE
⋅
−
=
∆
φ
, (5.1)
13
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 11
- 12
- 13
- 14
- 15
- …
- следующая ›
- последняя »
