Высокотемпературная проводимость и теория фазовых переходов II рода. Зайцев Р.О. - 10 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МФТИ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

Электронная плотность 0 < n
e
< 2 и химический потенциал μ
связаны между собой через уравнение состояния:
(
)
(
)
∑
±=
=
λ
λλ
ξ
,
2
p
pp Fe
nAn , где
()
()
()
⎪
⎭
⎪
⎬
⎫
⎪
⎩
⎪
⎨
⎧
−−+
−−
±=
±
e
e
nUttU
nUt
A
12
1
1
2
1
22
pp
p
p
.
В пределе U >> t
p
заполняется только нижняя подзона. Урав-
нение состояния для n
e
< 1 имеет простейший вид:
()
(
)
∑
ξ
−
=
p
p
Fee
nnn 2 , где ξ
p
=(1−n
e
/2)t
p
−μ .
Температура перехода в сверхпроводящее состояние имеет
конечную величину для положительных значений химиче-
ского потенциала, что соответствует электронным концентра-
циям 1 > n
e
> 2/3.
ПАРКЕТНОЕ ПРИБЛИЖЕНИЕ
Уравнение Судакова — случай p
1
≈ p
2
≈ p
3
≈p
4
<< p
max
:
() ( )
'
'
'3
max
2
p
dp
pgp
p
p
∫
Γκ−=Γ
, где κ = 1/8π
2
.
Уравнение для угловой вершинной части Υ(p)≈q << p
max
и для
поляризационного оператора Π(q):
10
Электронная плотность 0 < ne < 2 и химический потенциал μ
связаны между собой через уравнение состояния:
                ne = 2         ∑
                           Ap(λ ) n F ξ pλ , где( )
                              p ,λ = ±

                         ⎧                                        ⎫
                      1⎪                 t p − U (1 − n e )       ⎪
              Ap(± ) = ⎨1 ±                                       ⎬.
                      2⎪
                                    U 2 + t p2 − 2Ut p (1 − n e ) ⎪
                       ⎩                                          ⎭
В пределе U >> tp заполняется только нижняя подзона. Урав-
нение состояния для ne < 1 имеет простейший вид:
          n e = (2 − n e )∑ n F (ξ p ) , где ξp=(1−ne/2)tp −μ .
                         p
Температура перехода в сверхпроводящее состояние имеет
конечную величину для положительных значений химиче-
ского потенциала, что соответствует электронным концентра-
циям 1 > ne > 2/3.

              ПАРКЕТНОЕ ПРИБЛИЖЕНИЕ




Уравнение Судакова — случай p1 ≈ p2≈ p3 ≈p4 << pmax:
                             pmax             dp '
           Γ ( p ) = g − 3κ ∫ Γ 2 ( p ' )          , где κ = 1/8π2.
                              p                p'
Уравнение для угловой вершинной части Υ(p)≈q << pmax и для
поляризационного оператора Π(q):


                                         10

Страницы