Высокотемпературная проводимость и теория фазовых переходов II рода. Зайцев Р.О. - 9 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МФТИ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

Борновские амплитуды рассеяния спиновых волн.
РАССЕЯНИЕ ВОЗБУЖДЕНИЙ В МОДЕЛИ ХАББАРДА
Амплитуда рассеяния ферми-возбуждений с противополож-
ными спинами, вычисленная в борновском приближении, оп-
ределяется компонентой Фурье от интеграла перескока t(
p). В
предельном случае бесконечного отталкивания в одной и той
же ячейке амплитуда рассеяния пропорциональна первой сте-
пени интеграла перескока: Γ(
p
1
, p
2
; p
3
, p
4
) = − t(p
3
) − t(p
4
).
Для конечной энергии Хаббарда U имеем две ветви электрон-
ного спектра, разделенные щелью:
()
()
μξ
−−−+±
+
=
±
e
nUttU
tU
12
2
1
2
22
pp
p
p
.
9
      Борновские амплитуды рассеяния спиновых волн.

РАССЕЯНИЕ ВОЗБУЖДЕНИЙ В МОДЕЛИ ХАББАРДА




Амплитуда рассеяния ферми-возбуждений с противополож-
ными спинами, вычисленная в борновском приближении, оп-
ределяется компонентой Фурье от интеграла перескока t(p). В
предельном случае бесконечного отталкивания в одной и той
же ячейке амплитуда рассеяния пропорциональна первой сте-
пени интеграла перескока: Γ( p1, p2; p3, p4) = − t(p3) − t(p4).
Для конечной энергии Хаббарда U имеем две ветви электрон-
ного спектра, разделенные щелью:
                   U + tp       1
       ξ p(± ) =            ±     U 2 + t p2 − 2Ut p (1 − ne ) − μ .
                     2          2
                                        9

Страницы