Высокотемпературная проводимость и теория фазовых переходов II рода. Зайцев Р.О. - 8 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МФТИ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

УРАВНЕНИЯ ГОРЬКОВА
Графическое изображение уравнений Горькова.
(
)
(
)()
1=Δ++ξ−ω
+
ωω
pFpGGi
p
,
()
() ()
0
*
=Δ−+ξ−ω−
ω
+
ω
pGpFGi
p
,
где
(
)
μ−=ξπ+=ωδμ= mpTnG
p
2/,12,
2
.
()
()
∑
∫
π
=Δ=Δ
ω
+
ω
dppF
gT
3
*
2
.
РАССЕЯНИЕ СПИНОВЫХ ВОЛН
Амплитуда рассеяния спиновых волн, вычисленная в борнов-
ском приближении, определяется компонентой Фурье от об-
менного интеграла J(
k).
Γ(
p
1
, p
2
; p
3
, p
4
) = −J(p
3
− p
1
) −J(p
4
− p
1
) + J(p
3
) + J(p
4
).
8
                    УРАВНЕНИЯ ГОРЬКОВА




        Графическое изображение уравнений Горькова.




                    (iω − ξ p + G )Gω ( p ) + ΔFω+ ( p ) = 1 ,
                  (− iω − ξ p + G )Fω+ ( p ) − Δ*Gω ( p ) = 0 ,
где G = δμ, ω = (2n + 1)πT , ξ p = p 2 / 2m − μ .
                                    gT
                                             ∑ ∫ Fω ( p )dp .
                                                   +
                       Δ = Δ* =
                                  (2π)3      ω


               РАССЕЯНИЕ СПИНОВЫХ ВОЛН

Амплитуда рассеяния спиновых волн, вычисленная в борнов-
ском приближении, определяется компонентой Фурье от об-
менного интеграла J(k).
    Γ( p1, p2; p3, p4) = −J(p3 − p1) −J(p4 − p1) + J(p3) + J(p4).




                                         8

Страницы