Высокотемпературная проводимость и теория фазовых переходов II рода. Зайцев Р.О. - 11 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МФТИ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

() ()() () ( )
∫
Υ=ΠΥ
∫
Γκ−=Υ
maxmax
'
'
',
'
'
''1
2
p
q
p
p
p
dp
pq
p
dp
ppp
.
ТЕОРИЯ ФЕРРОМАГНЕТИЗМА МЕТАЛЛОВ
Обобщенное уравнение Хартри–Фока–Дайсона:
() ()
[
]
()
()
ppp
σ
ω
−
ω
−
ω
Σ−σ=σ
€
,
€
,
€
1
01
GG ,
()
()
[]
()( )
() ( ) ()
()
()
[
]
∑
βνγα−=Σ
Ωλγν
λ
γ
σ
Ω
λνβα−σ
α
α
β
σ
ω
q
qppp
,,,,
,,
,;,
€
GtgTtf .
Уравнение состояния:
()
()
(
)
(
)
∑
=μ
ω
ωδσ
ω
σ
p
p
,
,,
i
eDTHTn , где
()
()
() ()
()
[
]
∑
=
α
α
α
σ
ω
σ
α
σ
ω
pp GfD .
Определение магнитного момента:
(
)(
∑
μσμ=μ
±=σ
σ
HTnHTM
B
,,,,
)
.
Однопетлевые собственно энергетические части.
11
                             pmax                    dp '           pmax         dp '
            Υ ( p ) = 1 − κ ∫ Γ( p')Υ ( p ')              , Π (q ) = ∫ Υ 2 ( p')      .
                                p                     p'             q            p'




     ТЕОРИЯ ФЕРРОМАГНЕТИЗМА МЕТАЛЛОВ
Обобщенное уравнение Хартри–Фока–Дайсона:
                                          [
                                          −1
              G€ −1 (p, σ ) = G€ 0 (p, σ ) − Σ€ (σ ) (p ) ,
                            ω                    ω                ]       ω

  [Σ€( ) (p)]
     σ
     ω
             α
             β   = f α(σ )t (−α,β ) (p ) − T         ∑
                                               ν , γ , λ , Ω ,q
                                                                                             [
                                                                  g (α, γ; ν, β ) t ν,λ (p ) G Ω       ]
                                                                                                       λ
                                                                                               (σ ) (q ) .
                                                                                                        γ

Уравнение состояния:
                                                                                      α
 n (σ ) (T , μ, H ) = T ∑ Dω(σ ) (p )e iωδ , где Dω(σ ) (p ) = ∑ f α(σ ) G ω(σ ) (p ) α .
                          ω,p                                                   α
                                                                                         [         ]
Определение магнитного момента:
                          M (T , μ, H ) = μ B ∑ σn σ (T , μ, H ) .
                                                       σ=±




          Однопетлевые собственно энергетические части.
                                                     11

Страницы