Физические основы микроэлектроники. Базир Г.И. - 10 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

9
Принимая во внимание,
λ
π
=
⋅
⋅⋅
Vm
h2
– длина волны де Бройля, имеем:
λ
π
⋅=⋅⋅ n
R
2 , (12)
т. е. длина окружности стационарной орбиты должна быть равна целому числу
волн де Бройля.
1.3.Статистическое толкование волн де Бройля
Учитывая тот факт, что в присутс твии дисперсии, т. е. когда V = V(k), фа-
зовая и групповая скорости не совпадают:
dk
dV
kVkV
dk
d
dk
d
U ⋅+=⋅== )(
ω
. (13)
Второе слагаемое преобразуем следующим образом:
λπ
λ
λ
π
λλλλ
d
dV
d
d
d
dV
d
dk
d
dV
dk
dV
⋅
⋅
−=
⋅
÷=÷=
2
)
2
(
2
.
Подс тавляя это выражение в (1.3.1), получим:
λ
λ
d
dV
VU ⋅−= . (14)
Если dV/dλ > 0, то имеем случай нормальной дисперсии, а если dV/dλ < 0,
то мы имеем аномальную дисперсию.
Таким образом из (14) мы получаем, что хотя максимум волнового пакета
распространяется с U = dω/dk, равной для волны де Бройля скорости частицы
V, сам волновой пакет при движении в диспергирующей среде не сохраняет
своей
формы и размеров и расплывается.
Следовательно, попытка рассмотреть частицы как волновые пакеты тер-
пит неудачу – волновые пакеты расплываются и исчезают, а частицы в силу их
основного признака – неделимости так им свойством не обладают. Вол ны же не
обладают свойством неделимости: на границе раздела двух сред они могут от-
ражаться, преломляться, дифрагировать и
т. д.
Но если рассмотреть целос тнос ть частиц, сохраняющейся при процессах
отражения, преломления, дифракции, то можно утверждать, что при падении на
границу раздела двух сред частица либо отразится, либо пройдет во вторую

Страницы